من بين العديد من التعريفات والمفاهيم المرتبطة بالمجال المغناطيسي ، يجب على المرء أن يسلط الضوء على التدفق المغناطيسي ، الذي له اتجاه معين. تستخدم هذه الخاصية على نطاق واسع في الإلكترونيات والهندسة الكهربائية ، في تصميم الأدوات والأجهزة ، وكذلك في حساب الدوائر المختلفة.

مفهوم التدفق المغناطيسي

بادئ ذي بدء ، من الضروري تحديد ما يسمى بالضبط التدفق المغناطيسي. يجب مراعاة هذه القيمة مع مجال مغناطيسي منتظم. إنه متجانس في كل نقطة من المساحة المخصصة. قيد العمل حقل مغناطيسييضرب سطحًا معينًا به مساحة ثابتة ، يُشار إليها بالرمز S. تعمل خطوط المجال على هذا السطح وتتقاطع معه.

وبالتالي ، فإن التدفق المغناطيسي Ф ، الذي يعبر السطح مع المنطقة S ، يتكون من عدد معين من الخطوط التي تتزامن مع المتجه B وتمريرها عبر هذا السطح.

يمكن العثور على هذه المعلمة وعرضها على أنها الصيغة Ф = BS cos α ، حيث تكون α هي الزاوية بين الاتجاه الطبيعي للسطح S ومتجه الحث المغناطيسي B. بناءً على هذه الصيغة ، يمكن تحديد التدفق المغناطيسي ذات قيمة قصوى يكون عندها cos α = 1 ، ويصبح موضع المتجه B موازيًا للخط العمودي الطبيعي على السطح S. وعلى العكس من ذلك ، سيكون التدفق المغناطيسي ضئيلًا إذا كان المتجه B متعامدًا على الوضع الطبيعي.

في هذا الإصدار ، تنزلق خطوط المتجه على طول المستوى ولا تعبرها. بمعنى ، يتم أخذ التدفق في الاعتبار فقط على طول خطوط ناقل الحث المغناطيسي الذي يعبر سطحًا معينًا.

للعثور على هذه القيمة ، يتم استخدام Weber أو volt-seconds (1 Wb \ u003d 1 V x 1 s). يمكن قياس هذه المعلمة بوحدات أخرى. القيمة الأصغر هي maxwell ، وهي 1 Wb = 10 8 µs أو 1 µs = 10 -8 Wb.

طاقة المجال المغناطيسي وتدفق الحث المغناطيسي

إذا تخطيت الموصل كهرباء، ثم يتم تكوين مجال مغناطيسي مع طاقة حوله. يرتبط أصله بالطاقة الكهربائية للمصدر الحالي ، والتي يتم استهلاكها جزئيًا للتغلب على EMF للحث الذاتي الذي يحدث في الدائرة. هذه هي الطاقة الذاتية المزعومة للتيار ، والتي تتشكل بسببها. أي أن طاقات المجال والتيار ستكون متساوية مع بعضها البعض.

يتم التعبير عن قيمة الطاقة الذاتية للتيار بالصيغة W \ u003d (L x I 2) / 2. يعتبر هذا التعريف مساويًا للعمل الذي يقوم به مصدر حالي يتغلب على الحث ، أي EMF للحث الذاتي ويخلق تيارًا في دائرة كهربائية. عندما يتوقف التيار عن العمل ، لا تختفي طاقة المجال المغناطيسي بدون أثر ، بل تنطلق ، على سبيل المثال ، على شكل قوس أو شرارة.

الفيض المغناطيسي، التي تنشأ في المجال ، تُعرف أيضًا باسم تدفق الحث المغناطيسي مع موجب أو قيمة سالبة، الذي يتم تحديد اتجاهه بشكل تقليدي بواسطة ناقل. كقاعدة عامة ، يمر هذا التدفق عبر دائرة يتدفق خلالها تيار كهربائي. مع الاتجاه الإيجابي للخط الطبيعي بالنسبة للمحيط ، يكون اتجاه الحركة الحالية قيمة يتم تحديدها وفقًا. في هذه الحالة ، فإن التدفق المغناطيسي الناتج عن الدائرة بالتيار الكهربائي ، والذي يمر عبر هذه الدائرة ، سيكون له دائمًا قيمة أكبر من الصفر. القياسات العملية تشير أيضا إلى هذا.

يقاس التدفق المغناطيسي عادةً بوحدات أنشأها نظام SI الدولي. هذا هو Weber المعروف بالفعل ، وهو مقدار التدفق الذي يمر عبر مستوى بمساحة 1 م 2. يوضع هذا السطح بشكل عمودي على خطوط المجال المغناطيسي ببنية موحدة.

تم وصف هذا المفهوم جيدًا بواسطة نظرية غاوس. إنه يعكس عدم وجود الشحنات المغناطيسية ، لذلك يتم تمثيل خطوط الاستقراء دائمًا على أنها مغلقة أو تذهب إلى اللانهاية بدون بداية أو نهاية. أي أن التدفق المغناطيسي الذي يمر عبر أي نوع من الأسطح المغلقة يكون دائمًا صفرًا.

التدفق المغناطيسي (تدفق خطوط الحث المغناطيسي) من خلال الكفاف يساوي عدديًا ناتج معامل ناقل الحث المغناطيسي والمساحة التي يحدها الكفاف ، وجيب الزاوية بين اتجاه ناقل الحث المغناطيسي والخط العمودي للسطح الذي يحده هذا الكفاف.

صيغة عمل قوة أمبير عندما يتحرك موصل مستقيم بتيار مباشر في مجال مغناطيسي موحد.

وبالتالي ، يمكن التعبير عن عمل قوة الأمبير من حيث القوة الحالية في الموصل الذي يتم تحريكه والتغير في التدفق المغناطيسي عبر الدائرة التي يتم تضمين هذا الموصل فيها:

محاثة الحلقة.

الحث - بدني قيمة مساوية عدديًا لـ EMF للحث الذاتي التي تحدث في الدائرة عندما تتغير القوة الحالية بمقدار 1 أمبير في ثانية واحدة.
أيضًا ، يمكن حساب المحاثة بالصيغة:

حيث F هو التدفق المغناطيسي عبر الدائرة ، أنا هي القوة الحالية في الدائرة.

وحدات النظام الدولي للحث:

طاقة المجال المغناطيسي.

المجال المغناطيسي لديه طاقة. مثلما يحتوي المكثف المشحون على مخزون من الطاقة الكهربائية ، فإن الملف الذي يتدفق من خلاله التيار خلال دوراته يحتوي على مخزون من الطاقة المغناطيسية.

الحث الكهرومغناطيسي.

الحث الكهرومغناطيسي - ظاهرة حدوث تيار كهربائي في دائرة مغلقة عندما يتغير التدفق المغناطيسي الذي يمر عبرها.

تجارب فاراداي. تفسير الحث الكهرومغناطيسي.

إذا أحضرت مغناطيسًا دائمًا إلى الملف أو العكس (الشكل 3.1) ، فسيظهر تيار كهربائي في الملف. يحدث نفس الشيء مع ملفين متقاربين: إذا تم توصيل مصدر تيار متناوب بأحد الملفات ، فسيظهر تيار متناوب أيضًا في الملف الآخر ، ولكن هذا التأثير يتجلى بشكل أفضل إذا تم توصيل الملفين بواسطة نواة

وفقًا لتعريف فاراداي ، فإن ما يلي مشترك في هذه التجارب: إذا اخترق تدفق ناقل الحث دائرة مغلقة موصلة ، فسيظهر تيار كهربائي في الدائرة.

هذه الظاهرة تسمى الظاهرة الحث الكهرومغناطيسي ، والحالية استقراء. في هذه الحالة ، تكون الظاهرة مستقلة تمامًا عن طريقة تغيير تدفق ناقل الحث المغناطيسي.

صيغة E.m.f الحث الكهرومغناطيسي.

الحث EMF في حلقة مغلقة يتناسب طرديًا مع معدل تغير التدفق المغناطيسي عبر المنطقة التي تحدها هذه الحلقة.

حكم لينز.

حكم لينز

يتعارض تيار الحث الناشئ في دائرة مغلقة مع التغيير في التدفق المغناطيسي الذي يحدث بسبب مجاله المغناطيسي.

الاستقراء الذاتي ، تفسيره.

الاستقراء الذاتي- ظاهرة حدوث الحث الكهرومغناطيسي في دائرة كهربائية نتيجة لتغير في شدة التيار.

إغلاق الدائرة
عندما يتم إغلاق الدائرة ، يزداد التيار ، مما يؤدي إلى زيادة التدفق المغناطيسي في الملف ، ينشأ مجال كهربائي دوامة موجه ضد التيار ، أي. يحدث EMF للحث الذاتي في الملف ، مما يمنع التيار من الارتفاع في الدائرة (يبطئ مجال الدوامة الإلكترونات).
نتيجة لذلك ، يضيء L1 بعد L2.

دائرة مفتوحة
عندما يتم فتح الدائرة الكهربائية ، ينخفض ​​التيار ، ويحدث انخفاض في تدفق m في الملف ، ويظهر مجال كهربائي دوامة ، موجه مثل التيار (يميل إلى الحفاظ على نفس قوة التيار) ، أي تظهر emf ذاتية الاستقراء في الملف ، والتي تحافظ على التيار في الدائرة.
نتيجة لذلك ، يومض L بشكل ساطع عند إيقاف تشغيله.

في الهندسة الكهربائية ، تتجلى ظاهرة الحث الذاتي عند إغلاق الدائرة (يزيد التيار الكهربائي تدريجيًا) وعند فتح الدائرة (التيار الكهربائي لا يختفي على الفور).

صيغة E.m.f الاستقراء الذاتي.

تمنع EMF للحث الذاتي زيادة القوة الحالية عند تشغيل الدائرة وانخفاض القوة الحالية عند فتح الدائرة.

الأحكام الأولى والثانية للنظرية حقل كهرومغناطيسيماكسويل.

1. أي مجال كهربائي مزاح يولد مجالًا مغناطيسيًا دواميًا. تم تسمية مجال كهربائي متناوب من قبل ماكسويل لأنه ، مثل التيار العادي ، يستحث مجالًا مغناطيسيًا. يتم إنشاء مجال مغناطيسي دوامة بواسطة تيارات التوصيل Ipr (الشحنات الكهربائية المتحركة) وتيارات الإزاحة (المجال الكهربائي المزاح E).

معادلة ماكسويل الأولى

2. أي مجال مغناطيسي مزاح يولد مجالًا كهربائيًا دواميًا (القانون الأساسي للحث الكهرومغناطيسي).

معادلة ماكسويل الثانية:

الاشعاع الكهرومغناطيسي.

الموجات الكهرومغناطيسية ، الإشعاع الكهرومغناطيسي- انتشار اضطراب الفضاء (تغير الحالة) للمجال الكهرومغناطيسي.

3.1. موجة هي اهتزازات تنتشر في الفضاء بمرور الوقت.
موجات ميكانيكيةيمكن أن ينتشر فقط في وسط (مادة): في غاز ، في سائل ، في مادة صلبة. تتولد الموجات عن طريق الأجسام المتذبذبة التي تحدث تشوهًا للوسط في الفضاء المحيط. الشرط الضروري لظهور الموجات المرنة هو حدوثها في لحظة اضطراب وسط القوى التي تمنعها ، على وجه الخصوص ، المرونة. تميل إلى تقريب الجسيمات المجاورة من بعضها عندما تتحرك بعيدًا وتدفعها بعيدًا عن بعضها البعض عندما تقترب من بعضها البعض. تبدأ قوى المرونة ، التي تعمل على الجسيمات البعيدة عن مصدر الاضطراب ، في إخراجها من التوازن. موجات طوليةمميزة فقط للوسائط الغازية والسائلة ، ولكن مستعرض- أيضًا للمواد الصلبة: السبب في ذلك هو أن الجسيمات التي تتكون منها هذه الوسائط يمكن أن تتحرك بحرية ، لأنها ليست ثابتة بشكل صارم ، على عكس المواد الصلبة. وفقًا لذلك ، فإن الاهتزازات المستعرضة مستحيلة بشكل أساسي.

تنشأ الموجات الطولية عندما تتأرجح جسيمات الوسط ، وتوجه نفسها على طول ناقل الانتشار للاضطراب. تنتشر الموجات المستعرضة في اتجاه عمودي على متجه التأثير. باختصار: إذا ظهر التشوه الناجم عن اضطراب في وسط ما في شكل قص وتوتر وانضغاط ، إذن نحن نتكلمحول جسم صلب ، حيث تكون الموجات الطولية والعرضية ممكنة. إذا كان ظهور التحول مستحيلًا ، فيمكن أن يكون الوسيط موجودًا.

تنتشر كل موجة بسرعة معينة. تحت سرعة الموجة فهم سرعة انتشار الاضطراب. نظرًا لأن سرعة الموجة قيمة ثابتة (لوسط معين) ، فإن المسافة التي تقطعها الموجة تساوي حاصل ضرب السرعة ووقت انتشارها. وبالتالي ، لإيجاد الطول الموجي ، من الضروري مضاعفة سرعة الموجة في فترة التذبذب فيها:

الطول الموجي - المسافة بين نقطتين في الفضاء الأقرب لبعضهما البعض والتي تحدث فيها التذبذبات في نفس المرحلة. يتوافق الطول الموجي مع الفترة المكانية للموجة ، أي المسافة التي "تقطعها" نقطة ذات طور ثابت في فترة زمنية تساوي فترة التذبذب ،

رقم الموجة(وتسمى أيضا تردد المكاني) هي النسبة 2 π راديان إلى الطول الموجي: التناظرية المكانية للتردد الدائري.

تعريف: رقم الموجة k هو معدل نمو طور الموجة φ على طول الإحداثيات المكانية.

3.2. موجة مستوية - موجة لها شكل مستو.

إن حجم مقدمة الموجة المستوية غير محدود ، ومتجه سرعة الطور متعامد على المقدمة. الموجة المستوية هي حل خاص لمعادلة الموجة ونموذج مناسب: مثل هذه الموجة غير موجودة في الطبيعة ، لأن مقدمة الموجة المستوية تبدأ عند وتنتهي عند ، ومن الواضح أنه لا يمكن أن تكون كذلك.

معادلة أي موجة هي الحل المعادلة التفاضليةتسمى موجة. تتم كتابة معادلة الموجة للوظيفة على النحو التالي:

أين

· - مشغل لابلاس.

· - الوظيفة المرغوبة ؛

· - نصف قطر متجه النقطة المرغوبة ؛

- سرعة الموجة

· - الوقت.

سطح الموجة هو موضع النقاط التي يزعجها الإحداثي المعمم في نفس المرحلة. حالة خاصةسطح الموجة - جبهة الموجة.

لكن) موجة مستوية - هذه موجة ، أسطح الموجة عبارة عن مجموعة من المستويات موازية لبعضها البعض.

ب) موجة كروية هي موجة تتكون أسطحها الموجية من مجموعة من المجالات متحدة المركز.

شعاع- السطح الخطي والعادي والموجي. تحت إشراف انتشار الموجات فهم اتجاه الأشعة. إذا كان وسط انتشار الموجة متجانسًا وخواص الخواص ، فإن الأشعة تكون خطوطًا مستقيمة (علاوة على ذلك ، إذا كانت الموجة مستوية - خطوط مستقيمة متوازية).

عادةً ما يستخدم مفهوم الشعاع في الفيزياء فقط في البصريات الهندسية والصوتيات ، نظرًا لأن مظاهر التأثيرات التي لم تتم دراستها في هذه المجالات ، فقد معنى مفهوم الشعاع.

3.3. خصائص طاقة الموجة

الوسيط الذي تنتشر فيه الموجة لها الطاقة الميكانيكيةتتكون من الطاقات حركة متذبذبةكل جسيماتها. يمكن الحصول على طاقة جسيم واحد كتلته m 0 بالصيغة: E 0 = m 0 Α 2 ث 2/2. تحتوي وحدة حجم الوسيط على n = ص/ م 0 جزيئات (ρ هي كثافة الوسط). لذلك ، وحدة حجم الوسط لها الطاقة w р = nЕ 0 = ρ Α 2 ث 2 /2.

كثافة الطاقة السائبة(W p) هي طاقة الحركة التذبذبية لجزيئات الوسيط الموجود في وحدة من حجمه:

تدفق الطاقة(Ф) - قيمة مساوية للطاقة التي تحملها الموجة عبر سطح معين لكل وحدة زمنية:

كثافة الموجة أو كثافة تدفق الطاقة(I) - قيمة مساوية لتدفق الطاقة الذي تحمله الموجة عبر منطقة واحدة ، عموديًا على اتجاه انتشار الموجة:

3.4. موجه كهرومغناطيسية

موجه كهرومغناطيسية- عملية انتشار المجال الكهرومغناطيسي في الفضاء.

حالة التواجد موجات كهرومغناطيسية. تحدث التغييرات في المجال المغناطيسي عندما تتغير القوة الحالية في الموصل ، وتتغير القوة الحالية في الموصل مع تغير سرعة الحركة الشحنات الكهربائيةفيه أي عندما تتحرك الشحنات مع التسارع. لذلك ، يجب أن تظهر الموجات الكهرومغناطيسية أثناء الحركة المتسارعة للشحنات الكهربائية. بمعدل شحنة صفر ، لا يوجد سوى مجال كهربائي. بمعدل شحن ثابت ، يتم إنشاء مجال كهرومغناطيسي. مع تسارع حركة الشحنة ، تنبعث موجة كهرومغناطيسية تنتشر في الفضاء بسرعة محدودة.

تنتشر الموجات الكهرومغناطيسية في المادة بسرعة محدودة. هنا ε و μ هما النفاذية العازلة والمغناطيسية للمادة ، ε 0 و μ 0 هما الثوابت الكهربائية والمغناطيسية: ε 0 \ u003d 8.85419 10-12 F / m ، μ 0 \ u003d 1.25664 10 -6 Gn / m.

سرعة الموجات الكهرومغناطيسية في الفراغ (ε = μ = 1):

الخصائص الرئيسيةيعتبر الإشعاع الكهرومغناطيسي هو التردد وطول الموجة والاستقطاب. يعتمد الطول الموجي على سرعة انتشار الإشعاع. سرعة مجموعة انتشار الإشعاع الكهرومغناطيسي في الفراغ تساوي سرعة الضوء ، وهذه السرعة أقل في الوسائط الأخرى.

ينقسم الإشعاع الكهرومغناطيسي عادة إلى نطاقات تردد (انظر الجدول). لا توجد انتقالات حادة بين النطاقات ، فهي تتداخل أحيانًا ، والحدود بينهما مشروطة. نظرًا لأن سرعة انتشار الإشعاع ثابتة ، فإن تواتر تذبذباته يرتبط ارتباطًا وثيقًا بطول الموجة في الفراغ.

تدخل الموجة. موجات متماسكة. شروط تماسك الموجة.

طول المسار البصري (OPL) للضوء. العلاقة بين فرق r.d.p. موجات مع اختلاف طور التذبذبات التي تسببها الموجات.

اتساع التذبذب الناتج في تداخل موجتين. شروط الحد الأقصى والحد الأدنى من السعة أثناء تداخل موجتين.

هامش التداخل ونمط التداخل على شاشة مسطحة عند إضاءة شقين متوازيين ضيقين وطويلين: أ) بضوء أحمر ، ب) بضوء أبيض.

1) التداخل الموجي- مثل هذا الفرض للموجات ، حيث يحدث تضخيمها المتبادل ، المستقر في الوقت المناسب ، في بعض النقاط في الفضاء والتوهين في نقاط أخرى ، اعتمادًا على النسبة بين أطوار هذه الموجات.

الشروط اللازمةلمراقبة التداخل:

1) يجب أن يكون للموجات نفس (أو قريبة) الترددات بحيث لا تتغير الصورة الناتجة عن تراكب الأمواج بمرور الوقت (أو لا تتغير بسرعة كبيرة بحيث يمكن تسجيلها في الوقت المناسب) ؛

2) يجب أن تكون الموجات أحادية الاتجاه (أو لها نفس الاتجاه) ؛ لن تتداخل موجتان متعامدتان أبدًا (حاول إضافة شبيئين جيبيين متعامدين معًا!). بمعنى آخر ، يجب أن يكون للموجات المضافة نفس متجهات الموجة (أو موجهة بشكل وثيق).

يتم استدعاء الموجات التي يتم استيفاء هذين الشرطين من أجلها متماسك. الشرط الأول يسمى في بعض الأحيان التماسك الزمني، ثانيا - التماسك المكاني.

ضع في اعتبارك على سبيل المثال نتيجة إضافة اثنين من الجيوب الأنفية أحادية الاتجاه متطابقة. سوف نغير فقط التحول النسبي. بمعنى آخر ، نضيف موجتين متماسكتين تختلفان فقط في أطوارهما الأولية (إما أن يتم تغيير مصادرهما بالنسبة لبعضهما البعض ، أو كلاهما).

إذا تم ترتيب الجيوب الأنفية بحيث تتوافق الحدود القصوى (والحد الأدنى) في الفضاء ، فسيحدث تضخيمها المتبادل.

إذا تم إزاحة الجيوب بالنسبة لبعضها البعض بمقدار نصف فترة ، فإن الحد الأقصى لأحدهما يقع على الحد الأدنى للآخر ؛ ستدمر الجيوب الأنفية بعضها البعض ، أي سيحدث ضعفها المتبادل.

رياضيا يبدو مثل هذا. نضيف موجتين:

هنا × 1و × 2- المسافات من مصادر الموجة إلى النقطة في الفضاء حيث نلاحظ نتيجة التراكب. يتم إعطاء مربع اتساع الموجة الناتجة (متناسبًا مع شدة الموجة) من خلال:

الحد الأقصى لهذا التعبير هو 4A2، الحد الأدنى - 0 ؛ كل هذا يتوقف على الاختلاف المراحل الأوليةومن ما يسمى بفرق مسار الموجة :

عند نقطة معينة في الفضاء ، سيتم ملاحظة الحد الأقصى للتداخل ، عند - الحد الأدنى من التداخل.

في منطقتنا مثال بسيطمصادر الموجات والنقطة في الفضاء حيث نلاحظ التداخل تقع على نفس الخط المستقيم ؛ على طول هذا الخط المستقيم ، يكون نمط التداخل هو نفسه بالنسبة لجميع النقاط. إذا قمنا بتحويل نقطة المراقبة بعيدًا عن الخط المستقيم الذي يربط بين المصادر ، فسنجد أنفسنا في منطقة من الفضاء حيث يتغير نمط التداخل من نقطة إلى أخرى. في هذه الحالة ، سوف نلاحظ تداخل الموجات ذات الترددات المتساوية ومتجهات الموجة القريبة.

2) 1. طول المسار البصري هو نتاج الطول الهندسي d لمسار موجة ضوئية في وسط معين ومعامل الانكسار المطلق لهذا الوسط n.

2 - فرق الطور بين موجتين مترابطتين من مصدر واحد ، تمر إحداهما بطول المسار في وسط بمؤشر انكسار مطلق ، والأخرى تمر بطول المسار في وسط بمؤشر انكسار مطلق:

حيث ، ، هو الطول الموجي للضوء في الفراغ.

3) سعة التذبذب الناتج تعتمد على كمية تسمى فرق السكتة الدماغيةأمواج.

إذا كان اختلاف المسار يساوي عددًا صحيحًا من الموجات ، فإن الموجات تصل إلى النقطة في الطور. عند جمعها معًا ، تعزز الموجات بعضها البعض وتعطي اهتزازًا بسعة مزدوجة.

إذا كان فرق المسار يساوي عددًا فرديًا من أنصاف الموجات ، فإن الموجات تصل إلى النقطة A في الطور المضاد. في هذه الحالة ، يلغي كل منهما الآخر ، واتساع التذبذب الناتج هو صفر.

في نقاط أخرى في الفضاء ، لوحظ تضخم جزئي أو ضعف للموجة الناتجة.

4) تجربة جونغ

في عام 1802 عالم إنجليزي توماس يونغأقام تجربة لاحظ فيها تداخل الضوء. ضوء الخروج فجوة ضيقة س، على الشاشة مع شقين متقاربين S1و ق 2. بالمرور عبر كل من الشقين ، تمدد شعاع الضوء ، وعلى شاشة بيضاء ، كانت أشعة الضوء تمر عبر الشقوق S1و ق 2، متداخلة. في منطقة الحزم الضوئية المتداخلة ، لوحظ وجود نمط تداخل على شكل خطوط فاتحة وداكنة متناوبة.

تنفيذ تدخل الضوء من مصادر الضوء التقليدية.

تدخل الضوء على غشاء رقيق. شروط الحد الأقصى والحد الأدنى لتداخل الضوء على فيلم في الضوء المنعكس والمرسل.

أطراف التداخل ذات السماكة المتساوية وأطراف التداخل ذات المنحدر المتساوي.

1) تُلاحظ ظاهرة التداخل في طبقة رقيقة من السوائل غير القابلة للامتزاج (الكيروسين أو الزيت على سطح الماء) ، في فقاعات الصابون ، والبنزين ، وعلى أجنحة الفراشة ، بألوان خفيفة ، إلخ.

2) يحدث التداخل عندما ينقسم شعاع ضوئي أولي إلى حزمتين أثناء مروره عبر غشاء رقيق ، مثل الفيلم المترسب على سطح العدسة للعدسات المطلية. سوف ينعكس شعاع الضوء ، الذي يمر عبر فيلم بسمك ، مرتين - من سطحه الداخلي والخارجي. سيكون للأشعة المنعكسة فرق طور ثابت يساوي ضعف سماكة الفيلم ، ولهذا السبب تصبح الأشعة متماسكة وتتداخل. سيحدث الانقراض الكامل للأشعة عند الطول الموجي. اذا كان نانومتر ، ثم سمك الفيلم هو 550: 4 = 137.5 نانومتر.

الفيض المغناطيسي

الفيض المغناطيسي(الرمز F) ، مقياس لقوة ومدى المجال المغناطيسي. التدفق عبر المنطقة A عند الزوايا القائمة لنفس المجال المغناطيسي هو Ф = mNA ، حيث m هي القدرة المغناطيسية للوسط ، و H هي شدة المجال المغناطيسي. كثافة التدفق المغناطيسي هي التدفق لكل وحدة مساحة (الرمز B) ، والتي تساوي H. التغيير في التدفق المغناطيسي من خلال موصل كهربائييستحث قوة القيادة الكهربائية.

القاموس الموسوعي العلمي والتقني.

شاهد ما هو "التدفق المغناطيسي" في القواميس الأخرى:

تدفق متجه الحث المغناطيسي B عبر أي سطح. التدفق المغناطيسي من خلال مساحة صغيرة dS ، حيث المتجه B غير متغير ، يساوي dФ = ВndS ، حيث Bn هو إسقاط المتجه على الخط الطبيعي للمنطقة dS. التدفق المغناطيسي Ф خلال النهائي ... ... كبير قاموس موسوعي

- (تدفق الحث المغناطيسي) ، تدفق Ф للناقل المغناطيسي. التعريفي B من خلال c.l. السطحية. M. p. dФ من خلال مساحة صغيرة dS ، حيث يمكن اعتبار المتجه B دون تغيير ، يتم التعبير عنها بمنتج حجم المنطقة وإسقاط Bn للمتجه على ... ... موسوعة فيزيائية

الفيض المغناطيسي- قيمة عددية تساوي تدفق الحث المغناطيسي. [GOST R 52002 2003] التدفق المغناطيسي تدفق الحث المغناطيسي من خلال سطح عمودي على المجال المغناطيسي ، يعرف بأنه ناتج الحث المغناطيسي عند نقطة معينة والمنطقة ... ... دليل المترجم الفني

الفيض المغناطيسي- تدفق Ф لمتجه الحث المغناطيسي (انظر (5)) عبر السطح S ، طبيعي للمتجه В في مجال مغناطيسي موحد. وحدة التدفق المغناطيسي في SI (انظر) ... موسوعة البوليتكنيك الكبرى

قيمة تميز التأثير المغناطيسي على سطح معين. M. p. يقاس بعدد خطوط القوة المغناطيسية التي تمر عبر سطح معين. القاموس الفني للسكك الحديدية. م: مواصلات الدولة ... ... القاموس الفني للسكك الحديدية

الفيض المغناطيسي- كمية قياسية مساوية لتدفق الحث المغناطيسي ... المصدر: ELEKTROTEHNIKA. شروط وتعريفات المفاهيم الأساسية. GOST R 52002 2003 (تمت الموافقة عليه بموجب مرسوم معيار الدولة للاتحاد الروسي بتاريخ 01/09/2003 N 3 st) ... المصطلحات الرسمية

تدفق متجه الحث المغناطيسي B عبر أي سطح. التدفق المغناطيسي من خلال مساحة صغيرة dS ، والتي لا يتغير فيها المتجه B ، يساوي dФ = BndS ، حيث Bn هو إسقاط المتجه على النطاق الطبيعي للمنطقة dS. التدفق المغناطيسي Ф خلال النهائي ... ... قاموس موسوعي

الديناميكا الكهربائية الكلاسيكية ... ويكيبيديا

الفيض المغناطيسي- تدفق الحث المغناطيسي لمتجه الحث المغناطيسي عبر أي سطح. بالنسبة للسطح المغلق ، يكون التدفق المغناطيسي الكلي هو صفر ، مما يعكس طبيعة الملف اللولبي للحقل المغناطيسي ، أي غياب ... القاموس الموسوعي لعلم المعادن

الفيض المغناطيسي- 12. التدفق المغناطيسي للحث المغناطيسي المصدر: GOST 19880 74: الهندسة الكهربائية. مفاهيم أساسية. المصطلحات والتعريفات الوثيقة الأصلية 12 مغناطيسية على ... قاموس - كتاب مرجعي للمصطلحات المعيارية والتقنية

كتب

• ، ميتكيفيتش ف. التصنيف: رياضيات الناشر: YoYo Media, الشركة المصنعة: YoYo Media,
• التدفق المغناطيسي وتحوله ، Mitkevich V.F. ، يحتوي هذا الكتاب على الكثير الذي لا يحظى دائمًا بالاهتمام الواجب عندما يتعلق الأمر بالتدفق المغناطيسي ، والذي لم يتم التعبير عنه بشكل واضح أو لم يتم التعبير عنه ... التصنيف: الرياضيات والعلومالسلسلة: الناشر:

من بين الصناعات العامة المستخدمة لحساب المنتجات والمواد الخام ، تعتبر السلع ، والسيارات ، والعربات ، والعربات ، وما إلى ذلك شائعة.وتستخدم المنتجات التكنولوجية لوزن المنتجات أثناء الإنتاج في عمليات مستمرة ودورية من الناحية التكنولوجية. تستخدم المعامل لتحديد محتوى الرطوبة في المواد والمنتجات شبه المصنعة ، لإجراء تحليل فيزيائي-كيميائي للمواد الخام ، ولأغراض أخرى. هناك تقنية ونموذجية وتحليلية وتحليلية دقيقة.

يمكن تقسيمها إلى عدد من الأنواع حسب الظواهر الفيزيائيةالتي يستند إليها مبدأ عملهم. أكثر الأجهزة شيوعًا هي أنظمة الكهرومغناطيسية ، والكهرومغناطيسية ، والديناميكية الكهربية ، والديناميكية الحديدية ، وأنظمة الحث.

يظهر مخطط جهاز النظام الكهرومغناطيسي في الشكل. واحد.

يتكون الجزء الثابت من مغناطيس 6 ودائرة مغناطيسية 4 مع قطعتين 11 و 15 ، حيث يتم تثبيت أسطوانة فولاذية مركزية بدقة 13. في الفجوة بين الاسطوانة وقطع القطب ، حيث يتركز اتجاه شعاعي موحد ، يوجد إطار 12 مصنوع من سلك نحاسي رفيع معزول.

تم تثبيت الإطار على محورين بهما قلبان 10 و 14 ، مستقران أمام محامل الدفع 1 و 8. تعمل الزنبركات المتقابلة 9 و 17 كوصلة تيار تربط ملف الإطار بالدائرة الكهربائية وأطراف الإدخال للجهاز. تم تثبيت السهم 3 مع الأوزان الموازنة 16 والزنبرك المقابل 17 المتصل برافعة المصحح 2 على المحور 4.

01.04.2019

1. مبدأ الرادار النشط.
2. نبضة الرادار. مبدأ التشغيل.
3. التوقيت الأساسي لعمل الرادار النبضي.
4. أنواع الرادار التوجيه.
5. تشكيل اكتساح على رادار PPI.
6. مبدأ تشغيل سجل التعريفي.
7. أنواع التأخر المطلق. سجل دوبلر صوتي مائي.
8. مسجل بيانات الرحلة. وصف العمل.
9. الغرض من عملية AIS ومبدأها.
10- إرسال واستلام معلومات AIS.
11. تنظيم الاتصالات الراديوية في AIS.
12. تكوين معدات السفن AIS.
13. مخطط هيكلي لنظام AIS للسفينة.
14. مبدأ تشغيل GPS SNS.
15. جوهر الوضع التفاضلي GPS.
16- مصادر الأخطاء في نظام GNSS.
17. رسم تخطيطي هيكلي لجهاز الاستقبال GPS.
18. مفهوم ECDIS.
19. تصنيف ENC.
20. تعيين وخصائص الجيروسكوب.
21. مبدأ تشغيل البوصلة الجيروسكوبية.
22. مبدأ عمل البوصلة المغناطيسية.

توصيل الكابلات- عملية تكنولوجية للحصول على توصيل كهربائي لقطعتين من الكابلات مع ترميم عند تقاطع جميع الأغلفة الواقية والعازلة للكابل وضفائر الشاشة.

قبل توصيل الكابلات ، قم بقياس مقاومة العزل. بالنسبة للكابلات غير المحمية ، لسهولة القياس ، يتم توصيل مخرج واحد من ميغا أوميتير بدوره بكل نواة ، والثاني بالنوى المتبقية متصلة ببعضها البعض. يتم قياس مقاومة العزل لكل نواة محمية عند توصيل الخيوط بالنواة وشاشتها. ، التي تم الحصول عليها نتيجة للقياسات ، يجب ألا تقل عن القيمة المعيارية المحددة لهذه العلامة التجارية من الكابلات.

بعد قياس مقاومة العزل ، يشرعون في إنشاء أو ترقيم النوى ، أو اتجاهات المدار ، والتي يشار إليها بأسهم على العلامات الثابتة مؤقتًا (الشكل 1).

بعد الانتهاء العمل التحضيري، يمكنك البدء في قطع الكابلات. تم تعديل هندسة قطع وصلات أطراف الكابلات من أجل ضمان الراحة في استعادة عزل النوى والغمد ، وللكابلات متعددة النواة ، وكذلك للحصول على أبعاد مقبولة لتقاطع الوصلات. الكابلات.

المساعدة المنهجية للعمل العملي: "تشغيل أنظمة التبريد SPP"

حسب الانضباط: " تشغيل محطات توليد الطاقة والمشاهدة الآمنة في غرفة المحرك»

تشغيل نظام التبريد

الغرض من نظام التبريد:

• إزالة الحرارة من المحرك الرئيسي ؛
• إزالة الحرارة من المعدات المساعدة ؛
• الإمداد الحراري للمأوى والمعدات الأخرى (GD قبل بدء التشغيل ، VDG يتم الاحتفاظ بها في احتياطي "ساخن" ، وما إلى ذلك) ؛
• استقبال المياه الخارجية وتصفيتها ؛
• تفجير صناديق كينجستون في الصيف من انسداد بقنديل البحر والطحالب والطين والشتاء - من الجليد ؛
• ضمان تشغيل صناديق الثلج ، إلخ.

من الناحية الهيكلية ، ينقسم نظام التبريد إلى مياه عذبةونظام تبريد المياه. أنظمة التبريد في ADG مستقلة.

تدفق ناقلات الحث المغناطيسي في (الفيض المغناطيسي) من خلال مساحة صغيرة دي اسيسمى العددية الكمية الماديةيساوي

هنا ، متجه الوحدة من الوضع الطبيعي إلى المنطقة مع المساحة دي اس, ُخمارة- إسقاط متجه في إلى الاتجاه الطبيعي - الزاوية بين المتجهات في و ن (الشكل 6.28).

أرز. 6.28 تدفق ناقل الحث المغناطيسي من خلال الوسادة

التدفق المغناطيسي و بمن خلال سطح مغلق بشكل تعسفي سيساوي

يؤدي عدم وجود الشحنات المغناطيسية في الطبيعة إلى حقيقة أن خطوط المتجه في ليس لها بداية أو نهاية. لذلك ، تدفق المتجه في من خلال سطح مغلق يجب أن يساوي الصفر. وبالتالي ، لأي مجال مغناطيسي وسطح مغلق بشكل تعسفي سالحالة

تعبر الصيغة (6.28) عن أوستروجرادسكي - نظرية غاوس لناقلات :

نؤكد مرة أخرى: هذه النظرية تعبير رياضيحقيقة أنه في الطبيعة لا توجد شحنات مغناطيسية تبدأ وتنتهي عندها خطوط الحث المغناطيسي ، كما كان الحال في حالة التوتر. الحقل الكهربائي ه رسوم نقطة.

تميز هذه الخاصية بشكل أساسي المجال المغناطيسي عن المجال الكهربائي. تم إغلاق خطوط الحث المغناطيسي ، وبالتالي فإن عدد الخطوط التي تدخل حجمًا معينًا من الفضاء يساوي عدد الخطوط التي تغادر هذا الحجم. إذا تم أخذ التدفقات الواردة بعلامة واحدة ، والتدفقات الصادرة بعلامة أخرى ، فإن التدفق الكلي لمتجه الحث المغناطيسي عبر السطح المغلق سيكون صفراً.

أرز. 6.29 دبليو ويبر (1804-1891) - فيزيائي ألماني

يتجلى الفرق بين المجال المغناطيسي والمجال الكهروستاتيكي أيضًا في قيمة الكمية التي نسميها الدوران- تكامل مجال المتجه على طول مسار مغلق. في الكهرباء الساكنة ، التكامل يساوي صفرًا

مأخوذة على طول كفاف مغلق تعسفيًا. ويرجع ذلك إلى احتمال وجود مجال إلكتروستاتيكي ، أي أن الشغل المبذول لتحريك شحنة في مجال إلكتروستاتيكي لا يعتمد على المسار ، ولكن فقط على موضع نقطتي البداية والنهاية.

دعونا نرى كيف تقف الأشياء بقيمة مماثلة للمجال المغناطيسي. دعونا نأخذ دائرة مغلقة ، تغطي التيار المباشر ، ونحسب لها دوران المتجه في ، بمعنى آخر

كما تم الحصول عليه أعلاه ، الحث المغناطيسي الناتج عن موصل مستقيم مع التيار على مسافة صمن الموصل يساوي

دعونا نفكر في الحالة التي يقع فيها الكفاف الذي يحيط بالتيار الأمامي في مستوى عمودي على التيار ويكون دائرة بنصف قطر صتتمحور حول الموصل. في هذه الحالة ، دوران الناقل في على طول هذه الدائرة يساوي

يمكن إثبات أن نتيجة دوران ناقل الحث المغناطيسي لا تتغير مع التشوه المستمر للكفاف ، إذا كان الكفاف أثناء هذا التشوه لا يتقاطع مع الخطوط الانسيابية. بعد ذلك ، نظرًا لمبدأ التراكب ، فإن دوران ناقل الحث المغناطيسي على طول مسار يغطي عدة تيارات يتناسب مع مجموعها الجبري (الشكل 6.30)

أرز. 6.30 الحلقة المغلقة (L) ذات الاتجاه الالتفافي المحدد.
تظهر التيارات I 1 و I 2 و I 3 التي تنشئ مجالًا مغناطيسيًا.
تُعطى المساهمة في دوران المجال المغناطيسي على طول الكفاف (L) فقط بواسطة التيارين I 2 و I 3

إذا كانت الدائرة المختارة لا تغطي التيارات ، فإن الدورة الدموية من خلالها تساوي الصفر.

عند حساب مجموع جبريالتيارات ، يجب أن تؤخذ إشارة التيار في الاعتبار: سننظر في التيار الموجب ، الذي يرتبط اتجاهه باتجاه الالتفاف على طول الكفاف من خلال قاعدة المسمار الصحيح. على سبيل المثال ، المساهمة الحالية أنا 2 - في التداول سلبي ، ومساهمة التيار أنا 3 - موجب (الشكل 6.18). باستخدام النسبة

بين القوة الحالية أنامن خلال أي سطح مغلق سوالكثافة الحالية لناقل الدورة الدموية في يمكن أن تكون مكتوبة

أين س- أي سطح مغلق يعتمد على كفاف معين إل.

تسمى هذه الحقول إيدي. لذلك ، لا يمكن إدخال جهد لمجال مغناطيسي ، كما حدث مع المجال الكهربائي لشحنات النقطة. يمكن تمثيل الفرق بين مجالات الجهد والدوامة بشكل أوضح من خلال نمط خطوط المجال. خطوط القوةالحقول الكهروستاتيكية مثل القنافذ: تبدأ وتنتهي عند الشحنات (أو تذهب إلى اللانهاية). خطوط القوة في المجال المغناطيسي لا تشبه أبدًا "القنافذ": فهي دائمًا ما تكون مغلقة وتغطي التيارات.

لتوضيح تطبيق نظرية الدوران ، دعونا نجد بطريقة أخرى المجال المغناطيسي المعروف بالفعل لملف لولبي لانهائي. خذ كفاف مستطيل 1-2-3-4 (الشكل 6.31) واحسب دوران المتجه في على طول هذا الكفاف

أرز. 6.31. تطبيق نظرية الدوران B لتحديد المجال المغناطيسي للملف اللولبي

التكاملات الثانية والرابعة تساوي الصفر بسبب عمودية المتجهات و

لقد أعدنا إنتاج النتيجة (6.20) دون دمج المجالات المغناطيسية من المنعطفات الفردية.

يمكن استخدام النتيجة التي تم الحصول عليها (6.35) للعثور على المجال المغناطيسي لملف لولبي حلقي رفيع (الشكل 6.32).

أرز. 6.32. ملف حلقي: خطوط الحث المغناطيسي مغلقة داخل الملف وهي عبارة عن دوائر متحدة المركز. يتم توجيهها بحيث إذا نظرنا إليها ، سنرى التيار في الملفات يدور في اتجاه عقارب الساعة. أحد خطوط الاستقراء لبعض نصف القطر r 1 r< r 2 изображена на рисунке