Oddiy maqsadlarning EPR. Ikki o'lchovli eksensimetrik formulada samarali tarqalish maydonini raqamli tahlil qilish Elliptik silindrning samarali tarqalish maydoni

Ko'zgu, diffuz va rezonansli aks ettirishni ajratish odatiy holdir. Agar aks ettiruvchi sirtning chiziqli o'lchamlari to'lqin uzunligidan ancha katta bo'lsa va sirtning o'zi silliq bo'lsa, u holda ko'zgu aks ettirish sodir bo'ladi. Bunday holda, radio nurlanishning tushish burchagi aks etish burchagiga teng bo'ladi va ikkilamchi nurlanish to'lqini radarga qaytmaydi (normal tushish hollari bundan mustasno).

Agar ob'ekt yuzasining chiziqli o'lchamlari to'lqin uzunligiga nisbatan katta bo'lsa va sirtning o'zi qo'pol bo'lsa, diffuz aks ettirish sodir bo'ladi. Bundan tashqari, sirt elementlarining turli yo'nalishi tufayli elektromagnit to'lqinlar turli yo'nalishlarda, shu jumladan radar tomon ham tarqaladi. Rezonans aks ettirish, aks ettiruvchi ob'ektlar yoki ularning elementlarining chiziqli o'lchamlari yarim to'lqinlarning toq soniga teng bo'lganda kuzatiladi. Tarqalgan aks ettirishdan farqli o'laroq, ikkilamchi rezonans nurlanish odatda yuqori intensivlikka va aks ettirishga olib keladigan elementning dizayni va yo'nalishiga qarab aniq yo'nalishga ega.

To'lqin uzunligi nishonning chiziqli o'lchamlari bilan solishtirganda katta bo'lgan hollarda, tushayotgan to'lqin nishon atrofida egiladi va aks ettirilgan to'lqinning intensivligi ahamiyatsiz bo'ladi.

Ko'zguda signal shakllanishi nuqtai nazaridan, radar kuzatuv ob'ektlari odatda kichik o'lchamlarga bo'linadi va kosmosda yoki sirtda taqsimlanadi.

Kichik o'lchamli ob'ektlarga o'lchamlari diapazonda va burchak koordinatalarida radar o'lchamlari elementining o'lchamlaridan sezilarli darajada kichikroq bo'lgan ob'ektlar kiradi. Ba'zi hollarda kichik ob'ektlar eng oddiy geometrik konfiguratsiyaga ega. Ularning aks ettiruvchi xossalarini nazariy jihatdan osongina aniqlash va maqsad va radarning har bir aniq nisbiy joylashuvi uchun bashorat qilish mumkin. Haqiqiy sharoitda eng oddiy turdagi nishonlar juda kam uchraydi. Ko'pincha siz bir-biriga qattiq bog'langan bir qator oddiy aks ettiruvchi elementlardan iborat murakkab konfiguratsiya ob'ektlari bilan shug'ullanishingiz kerak. Murakkab konfiguratsiyaga ega bo'lgan nishonlarga samolyotlar, kemalar, turli tuzilmalar va boshqalar kiradi.

Boshqa maqsadlar kosmosning ma'lum bir hududida taqsimlangan, radar o'lchamlari elementidan sezilarli darajada kattaroq bo'lgan alohida ob'ektlar to'plamidir. Bu taqsimotning xarakteriga ko‘ra, hajm bo‘yicha taqsimlangan (masalan, yomg‘ir buluti) va yer yuzasida taqsimlangan (er yuzasi va boshqalar) nishonlar farqlanadi. Bunday nishondan aks ettirilgan signal rezolyutsiya elementi ichida taqsimlangan reflektor signallarining aralashuvi natijasidir.

Radar va aks ettiruvchi ob'ektlarning qat'iy nisbiy pozitsiyasi uchun aks ettirilgan to'lqinning amplitudasi va fazasi to'liq aniq qiymatga ega. Shuning uchun, printsipial jihatdan, natijada aks ettirilgan umumiy signal har bir aniq holat uchun aniqlanishi mumkin. Biroq, radar kuzatuvi jarayonida nishonlar va radarlarning nisbiy pozitsiyalari odatda o'zgaradi, natijada qaytib keladigan signallarning intensivligi va bosqichida tasodifiy tebranishlar paydo bo'ladi.

Samarali maqsadli tarqalish maydoni (RCS).

Radarni kuzatish diapazonini hisoblash aks ettirilgan to'lqin intensivligining miqdoriy tavsifini talab qiladi. Stansiya qabul qiluvchisining kirishida aks ettirilgan signalning kuchi bir qator omillarga va birinchi navbatda, nishonning aks ettiruvchi xususiyatlariga bog'liq. Odatda, radar nishonlari samarali tarqalish maydoni bilan tavsiflanadi. Radar antennasi bir xil qutblanishning elektromagnit to'lqinlarini chiqaradigan va qabul qilganda nishonning samarali tarqalish maydoni deb stsP1=4pK2P2 tengligini qondiradigan sts qiymati tushuniladi, bu erda P1 - to'g'ridan-to'g'ri to'lqinning quvvat oqimining zichligi. maqsadli joyda berilgan polarizatsiya; P2 - radar antennasida nishondan aks ettirilgan ma'lum polarizatsiya to'lqinining quvvat oqimining zichligi; R - radardan nishongacha bo'lgan masofa. EPR qiymati to'g'ridan-to'g'ri formuladan foydalanib hisoblanishi mumkin

stsP1=4pR2P2/ P1

Yuqorida keltirilgan formuladan kelib chiqqan holda, st maydon o'lchamiga ega. Shuning uchun uni shartli ravishda st maydoni bo'lgan oddiy radio nurining nishoniga ekvivalent bo'lgan ma'lum bir maydon deb hisoblash mumkin, u radardan unga tushadigan barcha to'lqin quvvatini izotropik ravishda tarqatib, qabul qilish nuqtasida P2 quvvat oqimining zichligini hosil qiladi. haqiqiy maqsad.

Agar maqsadning EPRi berilgan bo'lsa, u holda P1 va R ning ma'lum qiymatlari bilan aks ettirilgan P to'lqinining quvvat oqimining zichligini hisoblash mumkin va keyin qabul qilingan signalning kuchini aniqlab, diapazonni taxmin qilish mumkin. radar stantsiyasining.

Samarali tarqalish maydoni st chiqadigan to'lqinning intensivligiga ham, stantsiya va nishon o'rtasidagi masofaga ham bog'liq emas. Haqiqatan ham, P1 ning har qanday o'sishi P2 ning proportsional o'sishiga olib keladi va ularning formuladagi nisbati o'zgarmaydi. Radar va nishon orasidagi masofa o'zgarganda, P2/P1 nisbati R2 ga teskari mutanosib ravishda o'zgaradi va st qiymati o'zgarishsiz qoladi.

Kompleks va guruh maqsadlari

Eng oddiy reflektorlarni hisobga olish qiyin emas. Aksariyat haqiqiy radar nishonlari har xil turdagi reflektorlarning murakkab birikmasidir. Bunday maqsadlarni radar kuzatish jarayonida nishonning alohida elementlaridan aks ettirilgan bir nechta signallarning aralashuvi natijasi bo'lgan signal bilan shug'ullanadi.

Murakkab ob'ektni (masalan, samolyot, kema, tank va boshqalar) nurlantirishda uning alohida elementlaridan aks ettirish tabiati ularning yo'nalishiga juda bog'liq. Ba'zi pozitsiyalarda samolyot yoki kemaning ayrim qismlari juda kuchli signallarni ishlab chiqarishi mumkin, boshqa pozitsiyalarda esa aks ettirilgan signallarning intensivligi nolga tushishi mumkin. Bundan tashqari, ob'ektning radarga nisbatan pozitsiyasi o'zgarganda, turli elementlardan aks ettirilgan signallar orasidagi faza munosabatlari o'zgaradi. Natijada, hosil bo'lgan signalda dalgalanmalar paydo bo'ladi.

Aks ettirilgan signallarning intensivligi o'zgarishining boshqa sabablari ham mavjud. Shunday qilib, samolyotning alohida elementlari o'rtasida o'tkazuvchanlikning o'zgarishi kuzatilishi mumkin, buning sabablaridan biri dvigatelning ishlashi natijasida paydo bo'lgan tebranishdir. O'tkazuvchanlik o'zgarganda, samolyot yuzasida induktsiya qilingan oqimlarning taqsimlanishi va aks ettirilgan signallarning intensivligi o'zgaradi. Parvona va turbovintli samolyotlar uchun aks ettirish intensivligining o'zgarishining qo'shimcha manbai pervanelning aylanishidir.

2.1-rasm. Maqsadli EPRning burchakka bog'liqligi.

Radar kuzatuvi jarayonida samolyot (kema) va radarning o'zaro joylashuvi doimiy ravishda o'zgarib turadi. Buning natijasi aks ettirilgan signallarning tebranishlari va EPRdagi tegishli o'zgarishlardir. Nishonning samarali tarqalish maydonining ehtimollik taqsimot qonunlari va bu miqdorning vaqt o'tishi bilan o'zgarishi tabiati odatda eksperimental tarzda aniqlanadi. Buning uchun aks ettirilgan signallarning intensivligini yozib oling va yozuvni qayta ishlagandan so'ng, signallarning statistik xususiyatlarini va ESRni toping.

Ko'pgina tadqiqotlar shuni ko'rsatdiki, samolyotning sc tebranishlari uchun eksponensial taqsimot qonuni etarli darajada aniqlik bilan amal qiladi.

Radarni qabul qilish moslamasi joylashgan joyda ikkilamchi elektromagnit maydonni aniq aniqlash uchun, qoida tariqasida, murakkab konfiguratsiyaga ega bo'lgan joylashuv ob'ektlaridan elektromagnit to'lqinni aks ettirish muammosini hal qilish kerak. Bu muammoni etarlicha aniqlik bilan hal qilish har doim ham mumkin emas, shuning uchun ob'ektning aks ettiruvchi xususiyatlarining xarakteristikasini topish kerak, bu esa qabul qilish joyidagi ikkilamchi elektromagnit maydonning intensivligini nisbatan sodda tarzda aniqlash imkonini beradi.

Sxematik ravishda joylashuv stantsiyasining ob'ekt bilan o'zaro ta'siri 2.2-rasmda ko'rsatilgan.

2.2-rasm. Radarning aks ettiruvchi ob'ekt bilan o'zaro ta'siri

Uzatuvchi qurilma aks ettiruvchi ob'ektda quvvat oqimi zichligi P1 hosil qiladi. Ko'rsatilgan elektromagnit to'lqin joylashuv tizimining qabul qiluvchi antennasi joylashgan joyda quvvat oqimi zichligi P2 hosil qiladi.

P1 va P2 oqimlarini oqilona bog'laydigan qiymatni topish kerak. Bunday qiymat sifatida samarali tarqalish maydoni (ESR) - Se tanlangan.

Samarali tarqalish maydoni deb, unga tushadigan elektromagnit to'lqinga perpendikulyar bo'lgan uchastkaning maydoni sifatida qaralishi mumkin, bu unga tushadigan barcha quvvatning izotropik tarqalishi bilan radar qabul qiluvchisi joylashgan joyda bir xil quvvat oqimini yaratadi. Haqiqiy aks ettiruvchi ob'ekt sifatida P2 zichligi. Se qiymati "samarali sirt", "samarali ikkilamchi nurlanish yuzasi" yoki "samarali aks ettiruvchi sirt" deb ham ataladi.

Se qiymatini Se P1=4p R2 P2 munosabatidan aniqlash mumkin,

Se=4pR2P2,/P1 (2.1)

Samarali tarqalish maydoni ob'ekt joylashgan joyda to'g'ridan-to'g'ri to'lqinning elektr va magnit maydon kuchlari (E1 va H1) va radarda aks ettirilgan to'lqinning elektr va magnit maydon kuchlari (E2 va H2) orqali ifodalanishi mumkin. Manzil.

Se= 4p R2 E2 2/E1 2 =4p R2H2 2/H1 2.

(2.1) formuladan kelib chiqqan holda, Se maydon o'lchamiga ega. Agar ob'ektning chiziqli va burchak o'lchamlari diapazonda va burchak koordinatalarida radarning echish hajmining o'lchamlaridan kichikroq bo'lsa, samarali tarqalish maydonining qiymati aks ettiruvchi ob'ektgacha bo'lgan masofaga bog'liq emas. Biroq, 2.2-rasmdan ko'rinib turibdiki, EPRning kattaligi ob'ektning joylashuv tizimining uzatuvchi va qabul qiluvchiga nisbatan yo'nalishiga bog'liq, Se=Se(q). Umumiy holda, ob'ektning fazoda o'zboshimchalik bilan yo'nalishi bilan EPR uchta burchakka bog'liq: a va b fazoda aks ettiruvchi ob'ektning ko'rish burchaklari va ob'ektning aylanish burchagi e: Se=Se (a, b, e).

Haqiqiy aks ettiruvchi ob'ektlar uchun samarali sochilish maydonining nurlanish burchaklariga bog'liqligi eksperimental tarzda aniqlanadi. Shunday qilib, agar siz aks ettiruvchi ob'ektni qabul qiluvchi tomon yo'nalishiga nisbatan aylantirsangiz, siz Se(q) teskari ikkilamchi nurlanish diagrammasini yozishingiz mumkin. Aksariyat aerodinamik ob'ektlar (samolyotlar) uchun teskari ikkilamchi nurlanish naqshlari juda tirqishli; samarali dispersiya maydonidagi o'zgarishlar diapazoni katta va 30 - 35 desibelga etadi.

Eng oddiy konfiguratsiyadagi reflektorlar uchun samarali aks ettiruvchi maydonni nazariy jihatdan hisoblash mumkin. Bunday reflektorlarga, xususan: chiziqli yarim to'lqinli vibrator, metall plastinka, metall va dielektrik burchak reflektorlari kiradi.

Yarim to'lqinli vibratorning samarali tarqalish maydoni unga tushadigan elektromagnit to'lqin uzunligiga va vibratorga normal va joylashuv stantsiyasiga yo'nalish o'rtasidagi q burchagiga bog'liq.

Se=0,86l2 cos4q .

Yarim to'lqinli vibratorning maksimal ESR ko'rsatkichi Sem = 0,86l2 bo'lib, uning geometrik maydonidan sezilarli darajada oshadi.

Yarim to'lqinli vibratorlar bilan to'ldirilgan radarning aks ettiruvchi hajmining samarali tarqalish maydoni SE formula bilan aniqlanishi mumkin.

Se = n Ses, (2.2)

bu erda n - rezolyutsiya hajmidagi vibratorlar soni,

Ses=0,17l2 - yarim to'lqinli vibratorning o'rtacha EPR qiymati, q burchagi 0 dan p /2 gacha teng darajada o'zgarishi sharti bilan.

Metall plastinkaning orqaga tarqalish naqshida lob naqsh mavjud. Plitalar qirrasi uzunligining to'lqin uzunligiga nisbati oshishi bilan loblarning kengligi kamayadi. Plastinaning EPRi uning S maydoniga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir va plastinkaga elektromagnit to'lqinning normal tushishi bilan tengdir.

To'pning samarali tarqalish maydoni to'p diametrining dsh to'lqin uzunligiga nisbatiga bog'liq. Metall to'p uchun

Se=690 dsh6/l4 da dsh<< l ,

Se=p (dsh/2)2 da dsh >> l.

Kuchli aks ettirilgan signallarni yaratish uchun metall burchakli reflektorlar keng qo'llaniladi, ular p / 2 burchak ostida bog'langan uchta uchburchak yoki uchta kvadrat plitalardan iborat. Burchak reflektorlarining afzalligi turli yo'nalishlardan keladigan elektromagnit to'lqinlarni intensiv ravishda aks ettirish qobiliyatidir. Kvadrat qirralari bo'lgan burchak reflektorining EPR

uchburchak qirralari bo'lgan reflektor uchun

bu erda l - reflektor chetining uzunligi.

Uzunlamasına o'q bo'ylab nurlanganda cho'zilgan sferoidning samarali tarqalish maydoni formula bilan aniqlanadi.

bu erda a - yarim katta o'q, b - sferoidning yarim kichik o'qi.

Eng keng tarqalgan sirt taqsimlangan ob'ektlar er yuzasining qismlari. Yer yuzasi uchun radar nurlanish sharoitlari rasmda ko'rsatilgan. 2.3, a.

Guruch. 2.3. Volumetrik (a) va sirt (b) jismlarning samarali tarqalish maydonini aniqlash

Bunday ob'ektlarning samarali tarqalish maydoni bir vaqtning o'zida radar qabul qiluvchi antennaga kiradigan alohida elementlarning aks etishi er yuzasining maydoni bilan belgilanadi. Elementning maydoni ikkita tekislikdagi antenna nurlanishining asosiy maksimal maksimal kengligiga bog'liq - q va y, gorizontaldan o'lchangan asosiy maksimalning qiyalik burchagi j, zond pulsining davomiyligi va tarqalish koeffitsienti g. Bunday aks ettiruvchi maydonni radardan R masofasida joylashgan to'rtburchak sifatida ko'rsatish mumkin

ct /2cosj bo'lishi sharti bilan< y R / sinj, стороны прямоугольника равны RDq (Dq -ширина диаграммы направленности) и ct /2cosj , площадь отражающей площадки S = R(Dq) ct /2cosj . Соответствующая S перпендикулярная линии визирования площадка S0=S sinj .

S0 va g ni bilib, Seni aniqlashimiz mumkin.

Se=(g R(Dq) c t) tgj /2. (2.3)

Formuladan (2.3) kelib chiqadigan bo'lsak, sirtda taqsimlangan ob'ektlarning EPR, nuqtali ob'ektlarning EPR dan farqli o'laroq, diapazonga bog'liq.

Samarali tarqalish maydoni Se radarning sirt ustidagi H balandligi orqali ifodalanishi mumkin

S e=g HDq st /2 cos (j) .

Kosmosda bir xil zichlikdagi n0 bilan taqsimlangan va o'rtacha aks ettiruvchi sirt Se ga ega bo'lgan ko'p sonli bir hil reflektorlardan iborat bo'lgan fazoda taqsimlangan ob'ektlarning samarali tarqalish maydoni (2.2) formula yordamida aniqlanishi mumkin.

S e=yo'q S es V ,

Bu erda V - aks ettiruvchi hajm, diapazon, burchak koordinatalari va reflektorlar bilan to'ldirilgan bo'shliqning o'lchami bo'yicha radar ruxsati bilan aniqlanadi. Reflektorlar bulutidan signal hosil bo'lishi 2.3-rasm, b da ko'rsatilgan.

Agar taqsimlangan reflektorlar buluti radiatsiya naqshining konusli nurini to'liq qoplagan bo'lsa va R ajraladigan hajmgacha bo'lgan masofa ct/2 diapazondan ancha katta bo'lsa, aks ettiruvchi hajm ct/2 va balandligi bo'lgan silindrdir. asos pR2 (Dq) 2/4, bu erda Dq - 0,5 darajadagi radiatsiya naqshining asosiy maksimal kengligi. Bu shartlar uchun aks ettiruvchi hajm V=pR2(Dq)ct/8 va fazoda taqsimlangan ob'ektning EPR qiymati formula bilan aniqlanadi.

S e=S es n0 p R2(Dq) 2ct /8. (2.4).

Nur to'liq to'ldirilmaganda, aks ettiruvchi hajmning diametri ob'ektning ko'ndalang chiziqli o'lchamlari L o ga teng bo'ladi va samarali tarqalish maydoni formula bilan aniqlanadi.

Se=Ses n0p L0 2c /8 (2.5)

Formulalardan (2.4) va (2.5) kelib chiqqan holda, joylashuv stantsiyasining antenna radiatsiya naqshining asosiy maksimalini to'liq qoplaydigan hajmli taqsimlangan ob'ektlar bilan RCS aks ettiruvchi hajmgacha bo'lgan masofaning kvadratiga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir. Agar ob'ekt diagrammaning asosiy nurini to'sib qo'ymasa, EPR radar va aks ettiruvchi hajm o'rtasidagi masofaga bog'liq emas.

Uzoq masofali radar stantsiyalari uchun aerodinamik ob'ektlar nuqta yoki kontsentratsiyalangan bo'lib, ularning EPR masofaga bog'liq emas. Qisqa masofali tizimlar uchun bunday ob'ektlar chiziqli ravishda kengaytiriladi, bunda nurlangan sirt maydoni ortib borayotgan diapazon bilan chiziqli ravishda oshadi. Shu sababli, samarali tarqalish maydoni radar va chiziqli cho'zilgan ob'ekt o'rtasidagi masofa R ortishi va antenna radiatsiya naqshining kengligi ortishi bilan ortadi. Agar ob'ektning uzunligi bo'ylab aks ettiruvchi xususiyatlari doimiy bo'lsa, Se R ga to'g'ridan-to'g'ri proportsional ravishda ortadi.

Aks ettirilgan signallarning statistik xarakteristikalari

Ob'ektdan aks ettirilgan signallarning amplitudalarini taqsimlash qonuni

Tizimlarda aks ettirilgan signallarning aksariyati tasodifiy jarayonlardir. Shuning uchun tizimning ishlashini baholash uchun nafaqat signalning energiya parametrlarining o'rtacha qiymatlarini, balki amplitudalar va quvvatlarni taqsimlash qonunlarini, shuningdek, spektral va korrelyatsiya xususiyatlarini bilish kerak. Kerakli ma'lumotlarni eksperimental va nazariy tadqiqotlar asosida olish mumkin.

Qisqa masofali joylashuv tizimlari uchun quyidagi statistik ob'ekt modellarini tanlash mumkin:

1. aks ettiruvchi sirt S e ning berilgan umumiy o'rtacha qiymati bilan bir xil aks ettiruvchi xususiyatlarga ega bo'lgan ko'p sonli aks ettiruvchi elementlar to'plami;

2. birinchi modelga muvofiq elementlar to'plami va barqaror samarali aks ettiruvchi sirt S0 bir elementning aks ettiruvchi yuzasidan oshib ketadigan bitta (dominant) element.

Birinchi model uchun topilgan amplituda taqsimot qonunlari S0 =0 da ikkinchi model uchun taqsimot qonunining alohida holatidir. Shuning uchun birinchi navbatda ikkinchi model ko'rib chiqiladi.

2-modelga muvofiq ob'ektdan aks ettirilgan signalning amplitudasi sifatida ifodalanishi mumkin

u cos(w0t-j)=u0 cos (w0t-j0)+ uS cos (w0t-jS) (2.6)

bu yerda uS cos (w0t-jS)=S ui cos(w0t-ji).

Tebranishlarni qo'shish jarayonini 2.4-rasmda ko'rish mumkin, bu erda u, u0 va uS signallari vektor shaklida ko'rsatilgan.

X, x0, shuningdek, y va y0 segmentlari u va u0 signallari amplitudalarining o'zaro perpendikulyar o'qlarga proyeksiyalaridir.

Guruch. 2.4. Ob'ektdan aks ettirilgan signalning vektor diagrammasi

Markaziy chegara teoremasiga ko'ra, x va y proyeksiyalar normal ehtimollik taqsimot qonuniga bo'ysunadi va ularning qo'shma ikki o'lchovli ehtimollik zichligi bir o'lchovli ehtimollik zichliklarining ko'paytmasiga teng,

bu yerda D = Dx = Dy - x va y ortogonal komponentlarning dispersiyasi.

Ikki o'lchovli w(x, y) qonunidan ikki o'lchovli w(u,j) qonuniga o'tish oson. Ehtimollar nazariyasi qoidalariga ko'ra, amplitudalar va fazalarning ikki o'lchovli taqsimot zichligi

Ko'rsatilgan signalning w(u) amplitudalarining taqsimlanish qonunini aniqlash uchun j ning barcha mumkin bo'lgan qiymatlari mintaqasi bo'yicha w(u,j) ning ikki o'lchovli taqsimot qonunini integrallash kerak.

Bu yerda I0 (u,u0/2D) nol tartibli birinchi turdagi Bessel funksiyasi,

Shunday qilib, aks ettirilgan signalning amplitudalarini taqsimlash qonuni olingan bo'lib, u umumlashtirilgan Reley taqsimot qonuni deb ataladi. Agar birinchi modelga mos keladigan u0=0 bo'lsa, amplituda taqsimot qonuni Reley taqsimot qonuniga aylanadi,

Barqaror komponent u0 amplitudasining turli qiymatlari uchun ikkita model uchun D1/2 ga nisbatan normallashtirilgan amplitudalarni taqsimlash qonunlari shaklda ko'rsatilgan. 2.5. u0/D1/2 ortishi bilan amplituda taqsimot qonuni normaga yaqinlashadi.

Samarali aks ettiruvchi sirtni taqsimlash qonuni

Signallarning amplitudalari u quvvatga mutanosib ekanligini hisobga olsak, olingan amplituda taqsimot qonunlaridan foydalanib, ob'ektlardan aks ettirilgan signallarning quvvat taqsimoti qonunlarini topish mumkin. Olingan signalning o'rtacha quvvati 1 Ohm yukga chiqariladi

bu yerda D=m1(xk2)=m1(yk2)=m1(uS2/2)=så2/2.

Ob'ektning samarali aks ettiruvchi yuzasi signal kuchiga proportsionaldir, shuning uchun topilgan amplituda taqsimot qonuni (2.7) bo'yicha samarali aks ettiruvchi sirtning tarqalish qonunini aniqlash uchun siz quyidagi formuladan foydalanishingiz mumkin.

w(Se)=w(u)çdu/dSeç. (2.8)

(2.7) ni (2.8) ga almashtirish natijasida aks ettiruvchi sirtning taqsimot qonuni quyidagi shaklga tushadi:

2.5-rasm Signal amplitudasining taqsimlanish zichligi (a) (uo/so=0 bilan - egri 1; uo/so=1 - egri 2; uo/so=3 - egri 3; uo/so=6 - egri chiziq 4).

va samarali aks ettiruvchi sirt (b) (Se0 /Seå= 0 da - egri 1; Se0 da /Seå= 1 - egri 2; Se0 /Seå=3 da - egri 3 va Se0 /Seå = 20 - egri 4).

EPRni analitik tarzda oddiygina hisoblash mumkin bo'lgan ob'ektlar eng oddiy ob'ektlar hisoblanadi. Bularga tekis varaq, silindr, shar, burchak va bikonik reflektorlar, yarim to'lqinli vibrator, diffuz-tarqaladigan sirtning bir qismi, shuningdek, ba'zi bir guruh va taqsimlangan nishonlar kiradi. Bunday ob'ektlarning EPRni aniqlash mustaqil manfaatdor bo'lishi mumkin, shuningdek, oddiy ob'ektlar to'plami bilan ifodalanishi mumkin bo'lgan murakkab konfiguratsiya ob'ektlarining EPRni hisoblash uchun zarur bo'lishi mumkin.

Yaxshi o'tkazuvchi qavariq yuzaning S kesimining EPR ni topish uchun (8.2-rasm) formuladan foydalanamiz (8.4), bu nisbatda aks ettirilgan signallar orqali radar joylashgan joyda yaratilgan elementar maydonlarni yig'ish orqali olish mumkin. sirt elementlaridan. Agar radar antennasidan ko'rib chiqilayotgan elementgacha bo'lgan masofa D ga teng bo'lsa va nurlanish maydon kuchi bilan normal burchak ostida sodir bo'lsa, u holda radar joylashgan joyda maydon kuchi.

radardan eng yaqin sirt nuqtasigacha bo'lgan masofa qayerda. Keyin

chunki .

Qiymatni (8.4) formulaga almashtirib, biz sirtning EPR ifodasini topamiz:

Keling, ba'zi oddiy ob'ektlarning samarali tarqalish maydonini hisoblash uchun olingan ifodadan foydalanamiz.

Yassi, yaxshi o'tkazuvchan plastinkaning EPR. Agar a va b o'lchamlari D dan ancha katta, lekin D dan ancha kichik bo'lgan metall qatlam nurlanish yo'nalishiga perpendikulyar joylashgan bo'lsa (8.3-rasm), u holda (8.6) ifoda shaklni oladi.

chunki va D diapazoniga nisbatan varaqning kichik o'lchamlari va uning radio to'lqinlarining kelish yo'nalishiga perpendikulyar joylashishi tufayli.

Shunday qilib, normal nurlanishda, ideal o'tkazuvchan varaq radar yo'nalishi bo'yicha barcha tushayotgan energiyani aniq aks ettiradi, bu varaq maydoniga nisbatan ko'proq ESRni ta'minlaydi. Oddiy bo'ylab nurlantirilganda, varaq sm maydonga ega, bu katta samolyotning ESR dan bir necha baravar katta.

Biroq, nurlanish yo'nalishi odatdagidan biroz og'ishsa ham, tekis varaqning ESR keskin pasayadi. Faraz qilaylik, nurlanish yo'nalishi gorizontal tekislikdagi me'yordan burchak bilan og'ib ketgan. Varaqni funksiya tomonidan tasvirlangan radiatsiya naqshli tekis umumiy rejimli antenna sifatida hisobga olsak, EPR ifodasi shaklda yozilishi mumkin.

RCS ning nurlanish burchagiga bog'liqligi maqsadli tarqalish diagrammasi deb ataladi.

Yassi varaqda shakl funktsiyasi bilan tavsiflangan tarqalish diagrammasi mavjud.

Plitalar o'lchamining to'lqin uzunligiga katta nisbatlarida (ko'rib chiqilgan holatda) tarqalish diagrammasi juda keskin bo'ladi, ya'ni a ning oshishi bilan varaqning EPR qiymati funktsiyaga muvofiq keskin o'zgaradi, ba'zilarida esa kamayadi. nolga yo'nalishlar.

Bir qator ilovalar uchun nurlanish burchaklarining keng diapazonida katta EPR qiymatini saqlab qolish maqsadga muvofiqdir. Bu, masalan, reflektorlarni passiv radio mayoqlari sifatida ishlatganda kerak. Burchak reflektori bu xususiyatga ega.

Burchak reflektorining EPR. Burchak reflektori uchta o'zaro perpendikulyar metall plitalardan iborat bo'lib, u radioto'lqinlarni nurlantiruvchi radar tomon aks ettirish xususiyatiga ega, bu reflektor devorlaridan uch marta aks etishi bilan izohlanadi (8.4-rasm), agar to'lqin yo'nalishi bo'lsa. nurlanish simmetriya o'qiga yaqin (qattiq burchak ichida) burchak reflektori. Rasmdan. 8.4. Agar tushayotgan nur reflektorning tashqi konturiga yozilgan olti burchak ichidan o'tsa, uch marta aks etish sodir bo'lishini ko'rishingiz mumkin. Binobarin, burchak reflektorining EPR normal bo'ylab nurlangan bunday olti burchakli shaklidagi tekis varaqning EPRiga taxminan tengdir. (8.7) dagi olti burchak maydoni ifodasini almashtirib, burchak reflektorining EPR ni hisoblash formulasini olamiz:

(8.9)

Burchak reflektorining at va sm EPR. Shunday qilib, burchak reflektorining EPR o'lchamlari bilan tekis plastinkaning EPRidan biroz kichikroq. Shu bilan birga, burchak reflektori juda keng sektorda yuqori EPR qiymatini saqlab qoladi, plastinkaning EPR esa nurlanish yo'nalishining odatdagidan engil og'ishlari bilan keskin kamayadi. Shuni ta'kidlash kerakki, nazariy qiymatga erishish faqat uni ishlab chiqarishda yuqori aniqlik bilan mumkin, ayniqsa 3 sm dan qisqa to'lqinlar ustida ishlaganda.Mavjud sektorni kengaytirish uchun to'rt burchakdan iborat burchak reflektorlari qo'llaniladi.

Ikkita bir xil metall konusdan tashkil topgan bikonik reflektorlar (8.5-rasm) dengizda passiv radar mayoqlari sifatida ham qo'llaniladi.

Guruch. 8.4-rasm. 8.5

Agar konuslarning generatrislari orasidagi burchak ga teng bo'lsa, u holda nur konuslar yuzasidan ikki marta aks etgandan so'ng, katta EPR qiymatini ta'minlovchi radar tomon yo'naltiriladi. Bikonik reflektorning afzalligi uning o'qiga perpendikulyar bo'lgan tekislikda bir xil tarqalish naqshidir.

To'pning EPR. Mukammal o'tkazuvchan silliq sirtga ega bo'lgan katta ( bilan solishtirganda) to'pning EPR ni aniqlash uchun (8.6) formuladan foydalanishingiz mumkin. Biroq, bu holda bu shart emas, chunki bunday to'p gipotetik nishonga qo'yiladigan talablarga javob beradi, uning kesma maydoni uning EPRidir. Shunday qilib, silliq ideal o'tkazuvchan sirtga ega bo'lgan to'pning ESR to'lqin uzunligi va nurlanish yo'nalishidan qat'i nazar, uning tasavvurlar maydoniga teng:

Ushbu xususiyat tufayli, aks ettirilgan signallarning intensivligini taqqoslash orqali real ob'ektlarning EPR ni eksperimental o'lchash uchun standart sifatida yuqori o'tkazuvchanlik yuzasiga ega katta shardan foydalaniladi.

To'p radiusining to'lqin uzunligiga nisbati funktsiya qiymatlariga kamayganda (8.6-rasm) bir qator rezonansli maksimal va minimallar paydo bo'ladi, ya'ni to'p vibrator kabi harakat qila boshlaydi. To'pning diametri ga yaqin bo'lsa, to'pning EPRi uning kesma maydonidan to'rt baravar ko'pdir. EPRli kichik to'p uchun u Rayleigh diffraktsiya formulasi bilan aniqlanadi va nurlanish radioto'lqinlarining to'lqin uzunligiga kuchli bog'liqlik bilan tavsiflanadi.

Bu holat, masalan, radioto'lqinlar yomg'ir va tuman tomchilaridan aks etganda sodir bo'ladi.

Yomg'ir tomchilarining suvning dielektrik o'tkazuvchanligi () EPR qiymatini hisobga olgan holda

tomchi diametri qayerda.

Kurs loyihasi

SPbSUT im. Bonch-Bruevich

Radiotizimlar va signallarni qayta ishlash kafedrasi

Fan bo'yicha kurs loyihasi

"Radiotexnika tizimlari", mavzu bo'yicha:

"Samarali tarqalish maydoni"

Bajarildi:

RT-91 guruhi talabasi

Krotov R.E.

Qabul qilingan: ROS kafedrasi professori Gurevich V.E.

Berilgan topshiriq: 30.10.13

Himoya muddati: 12/11/13

Kirish va boshqalar.

Radar blok diagrammasi

Radarning sxematik diagrammasi

Qurilmaning ishlash nazariyasi

Xulosa

Bibliografiya

Samarali tarqalish maydoni

(EPR; Ingliz tili) Radar kesimi,RCS; ba'zi manbalarda - samarali sochilish yuzasi, samarali tarqalish diametri,samarali aks ettiruvchi maydon, tasvir kuchaytiruvchisi) radarda - tushayotgan tekislik to'lqinining yo'nalishiga normal joylashgan va ideal va izotropik reemitter bo'lgan, maqsadli joyga qo'yilganda bir xil hosil qiluvchi qandaydir xayoliy tekis sirt maydoni. haqiqiy maqsad sifatida radar stantsiyasi antennada quvvat oqimi zichligi.

Monostatik EPR diagrammasiga misol (B-26 Invader)

EPR - bu ob'ektning elektromagnit to'lqinni tarqatish qobiliyatining miqdoriy o'lchovidir. Transceiver yo'lining energiya potentsiali va radar antennasi antennalari bilan bir qatorda ob'ektning EPRi radar diapazoni tenglamasiga kiritilgan va ob'ektni radar yordamida aniqlash mumkin bo'lgan masofani belgilaydi. ESR qiymatining oshishi ob'ektning ko'proq radar ko'rinishini anglatadi; ESRning pasayishi aniqlashni qiyinlashtiradi (yashirin texnologiya).

Muayyan ob'ektning EPRi uning shakli, o'lchami, u yaratilgan materialga, radarning qabul qilish va uzatish pozitsiyalari antennalariga (shu jumladan elektromagnit to'lqinlarning qutblanishi) nisbatan yo'nalishiga (burchakka) bog'liq. va zondlash radio signalining to'lqin uzunligi bo'yicha. EPR tarqaluvchining uzoq zonasi, qabul qiluvchi va uzatuvchi radar antennalari sharoitida aniqlanadi.

EPR rasmiy ravishda kiritilgan parametr bo'lganligi sababli, uning qiymati diffuzorning umumiy sirt maydoni qiymatiga ham, uning tasavvurlar maydonining qiymatiga ham to'g'ri kelmaydi (ing. Ko'ndalang kesim). EPRni hisoblash amaliy elektrodinamikaning muammolaridan biri bo'lib, u har xil darajadagi yaqinlashuv bilan analitik tarzda hal qilinadi (faqat oddiy shakldagi jismlarning cheklangan diapazoni uchun, masalan, o'tkazuvchi shar, silindr, ingichka to'rtburchaklar plastinka va boshqalar) yoki raqamli usullar bilan. EPRni o'lchash (monitoring) sinov maydonchalarida va radiochastotaning anekologik kameralarida haqiqiy ob'ektlar va ularning masshtabli modellari yordamida amalga oshiriladi.

EPR maydonning o'lchamiga ega va odatda kv.m.da ko'rsatilgan. yoki dBq.m.. Oddiy shakldagi ob'ektlar uchun - sinov ob'ektlari - EPR odatda tekshiriladigan radio signalining to'lqin uzunligi kvadratiga normallashtiriladi. Kengaytirilgan silindrsimon ob'ektlarning EPRi ularning uzunligi bo'yicha normallashtiriladi (chiziqli EPR, uzunlik birligiga EPR). Hajm bo'yicha taqsimlangan ob'ektlarning EPR (masalan, yomg'ir buluti) radar o'lchamlari elementining hajmiga (ECR / kubometr) normallashtiriladi. Yuzaki nishonlarning EPR (odatda er yuzasining bir qismi) radar o'lchamlari elementi maydoniga (ECR/kv. m) normallashtiriladi. Boshqacha qilib aytganda, taqsimlangan ob'ektlarning EPRi radar va ob'ekt orasidagi masofaga bog'liq bo'lgan ma'lum bir radarning o'ziga xos rezolyutsiya elementining chiziqli o'lchamlariga bog'liq.

EPRni quyidagicha aniqlash mumkin (ta'rif maqola boshida berilgan ta'rifga ekvivalentdir):

Samarali tarqalish maydoni(garmonik zondli radiosignal uchun) - ekvivalent izotrop manbaning radio emissiya quvvatining (kuzatish nuqtasida nurlangan sochuvchi bilan bir xil radio emissiya quvvati oqimi zichligini yaratish) quvvat oqimi zichligiga (Vt / kv.m) nisbati. .) tarqatuvchi joylashuv nuqtasida zondlanuvchi radio emissiyasi.

EPR tarqatuvchidan zondlash radio signalining manbasiga va kuzatish nuqtasiga yo'nalishga bog'liq. Ushbu yo'nalishlar bir-biriga to'g'ri kelmasligi mumkinligi sababli (umumiy holatda, zondlash signalining manbai va tarqoq maydonning ro'yxatga olish nuqtasi bo'shliqda ajratilgan), shu tarzda aniqlangan EPR deyiladi. bistatik EPR (yoqish-o'chirish EPR, ingliz bistatik RCS).

Orqaga tarqalish diagrammasi(DOR, monostatik EPR, bir pozitsiyali EPR, ingliz monostatik RCS, orqaga tarqaladigan RCS) - tarqatuvchidan zondlash signalining manbasiga va kuzatish nuqtasiga yo'nalishlar mos kelganda RCS qiymati. EPR ko'pincha o'zining maxsus holatiga - monostatik EPRga, ya'ni bistatik (ko'p pozitsiyali) radarlarning kam tarqalganligi sababli (bitta uzatuvchi va radar bilan jihozlangan an'anaviy monostatik radarlarga nisbatan) DOR (EPR va DOR tushunchalari aralash) haqida gapiradi. qabul qiluvchi antenna). Biroq, EPR(th, ph; th 0, ph 0) va DOR(th, ph) = EPR(th, ph; th 0 =th, ph 0 =ph), bu erda th, ph yo'nalishini farqlash kerak. tarqoq dala ro'yxatga olish punktiga; th 0, ph 0 - zondlash to'lqinining manbasiga yo'nalish (th, ph, th 0, ph 0 - sferik koordinatalar tizimining burchaklari, uning boshlanishi diffuzorga to'g'ri keladi).

Umumiy holda, noharmonik vaqtga bog'liq bo'lgan zondlash elektromagnit to'lqini uchun (fazoviy-vaqt ma'nosida keng polosali zondlash signali) samarali dispersiya maydoni- ekvivalent izotropik manba energiyasining tarqaluvchi joylashgan nuqtadagi zondlovchi radio emissiyasining energiya oqimi zichligiga (J/kv.m.) nisbati.

EPR hisoblash

Maydoni EPR ga teng bo'lgan izotropik aks ettiruvchi sirtda to'lqin hodisasining aksini ko'rib chiqaylik. Bunday nishondan aks ettirilgan quvvat EPR va tushayotgan quvvat oqimining zichligi mahsulotidir:

maqsadning RCS qaerda, maqsadli joyda berilgan polarizatsiyaning tushayotgan to'lqinining quvvat oqimining zichligi, nishon tomonidan aks ettirilgan quvvat.

Boshqa tomondan, izotropik nurlanish kuchi

Yoki tushayotgan to‘lqin va aks ettirilgan to‘lqinning maydon kuchidan foydalanib:

Qabul qiluvchining kirish quvvati:

samarali antenna maydoni qayerda.

Radiatsiya quvvati va antennaning yo'nalishi bo'yicha tushayotgan to'lqinning quvvat oqimini aniqlash mumkin. D nurlanishning ma'lum bir yo'nalishi uchun.

Qayerda .

Shunday qilib,

. (9)

Eprning jismoniy ma'nosi

EPR maydon o'lchamiga ega [ m²], Lekin geometrik maydon emas(!), lekin energiya xarakteristikasi, ya'ni qabul qilingan signalning quvvat miqdorini belgilaydi.

Nishonning RCS ko'rsatkichi chiqarilgan to'lqinning intensivligiga ham, stansiya va nishon o'rtasidagi masofaga ham bog'liq emas. Har qanday o'sish proportsional o'sishga olib keladi va ularning formuladagi nisbati o'zgarmaydi. Radar va nishon orasidagi masofa o'zgarganda, nisbat teskari nisbatda o'zgaradi va EPR qiymati o'zgarishsiz qoladi.

Umumiy nuqta maqsadlarining EPR

Qavariq sirt

Butun yuzadan dala S integral bilan aniqlanadi Aniqlash kerak E 2 va nishonga berilgan masofadagi munosabat...

Qayerda k- to'lqin raqami.

1) Agar ob'ekt kichik bo'lsa, u holda tushayotgan to'lqinning masofasi va maydoni o'zgarmagan deb hisoblanishi mumkin.

2) Masofa R nishongacha bo'lgan masofa va nishon ichidagi masofa yig'indisi sifatida ko'rib chiqilishi mumkin:


,

,

Yassi plastinka

Yassi sirt - bu egri konveks sirtning maxsus holati.

Burchak reflektori

Burchak reflektori- o'zaro perpendikulyar aks ettiruvchi tekisliklarga ega bo'lgan to'rtburchaklar tetraedr shaklidagi qurilma. Burchak reflektoriga kiradigan radiatsiya mutlaqo teskari yo'nalishda aks etadi.

Uchburchak

Agar uchburchak qirralari bo'lgan burchak reflektori ishlatilsa, u holda EPR

dipol reflektor

Dipol reflektorlar radar ishiga passiv shovqin yaratish uchun ishlatiladi.

Dipol reflektorning EPR kattaligi odatda ko'rish burchagiga bog'liq, ammo barcha burchaklar uchun EPR:

Dipol reflektorlar havo nishonlari va erlarni kamuflyaj qilish uchun, shuningdek, passiv radar mayoqlari sifatida ishlatiladi.

Dipol reflektorning aks ettirish sektori ~ 70 ° dir

Sahifaning joriy versiyasi hali tajribali ishtirokchilar tomonidan tasdiqlanmagan va 2016-yil 1-mayda tasdiqlanganidan sezilarli darajada farq qilishi mumkin; tekshiruvlar talab qilinadi.

Samarali tarqalish maydoni(EPR; ba'zi manbalarda - samarali sochilish yuzasi, samarali sochilish kesimi, samarali aks ettiruvchi maydon, tasvir kuchaytiruvchisi) radarda - tushayotgan tekislik to'lqini yo'nalishiga normal joylashgan va ideal va izotropik reemitent bo'lgan, maqsadli joyga qo'yilganda, hosil bo'ladigan biron bir xayoliy tekis sirt maydoni. radar antennasining joylashuvi haqiqiy maqsad bilan bir xil quvvat oqimi zichligi.

EPR - bu ob'ektning elektromagnit to'lqinni tarqatish qobiliyatining miqdoriy o'lchovidir. Transceiver yo'lining energiya potentsiali va radar antenna antennalari bilan bir qatorda ob'ektning EPRi radar diapazoni tenglamasiga kiritilgan va. ESR qiymatining oshishi ob'ektning ko'proq radar ko'rinishini anglatadi; ESRning pasayishi aniqlashni qiyinlashtiradi (ko'rinmas texnologiyaga qarang).

ob'ektni radar yordamida aniqlash mumkin bo'lgan masofani belgilaydi

EPR maydonning o'lchamiga ega va odatda m² yoki dBq.m da ko'rsatiladi. Oddiy shakldagi ob'ektlar uchun - sinov ob'ektlari - EPR odatda tekshiriladigan radio signalining to'lqin uzunligi kvadratiga normallashtiriladi. Kengaytirilgan silindrsimon ob'ektlarning EPRi ularning uzunligi bo'yicha normallashtiriladi (chiziqli EPR, uzunlik birligiga EPR). Hajm bo'yicha taqsimlangan ob'ektlarning EPR (masalan, yomg'ir buluti) radar o'lchamlari elementi hajmiga (ECR/m³) normallashtiriladi. Yuzaki nishonlarning EPR (odatda er yuzasining bir qismi) radar o'lchamlari elementi (ECR / m²) maydoniga normallashtiriladi. Boshqacha qilib aytganda, taqsimlangan ob'ektlarning EPRi radar va ob'ekt orasidagi masofaga bog'liq bo'lgan ma'lum bir radarning o'ziga xos rezolyutsiya elementining chiziqli o'lchamlariga bog'liq.

EPRni quyidagicha aniqlash mumkin (ta'rif maqola boshida berilgan ta'rifga ekvivalentdir):

Samarali tarqalish maydoni(garmonik zondli radiosignal uchun) - radio emissiya ekvivalenti kuchining (kuzatish nuqtasida nurlangan sochuvchi bilan bir xil quvvat oqimi zichligini yaratish) zondlash radiosining quvvat oqimi zichligiga (Vt / m²) nisbati tarqatuvchining joylashgan joyidagi emissiya.

Umumiy holda, noharmonik vaqtga bog'liq bo'lgan zondlash elektromagnit to'lqini uchun (fazoviy-vaqt ma'nosida keng polosali zondlash signali) samarali dispersiya maydoni- ekvivalent izotrop manba energiyasining tarqaluvchi joylashgan nuqtada zondlanuvchi radio emissiyasining energiya oqimi zichligiga (J/m²) nisbati.

Maydoni ESR ga teng bo'lgan izotropik aks ettiruvchi sirtda to'lqin hodisasining aksini ko'rib chiqaylik. Bunday nishondan aks ettirilgan quvvat EPR va tushayotgan quvvat oqimining zichligi mahsulotidir:

(6) va (2) ni (5) ga almashtirsak, radar qabul qilgichining kirishidagi quvvatga ega bo'lamiz:

EPR maydon o'lchamiga ega [ m²], Lekin geometrik maydon emas(!), lekin energiya xarakteristikasi, ya'ni qabul qilingan signalning quvvat miqdorini belgilaydi.

Analitik jihatdan, EPRni faqat oddiy maqsadlar uchun hisoblash mumkin. Murakkab maqsadlar uchun EPR amalda ixtisoslashtirilgan sinov maydonchalarida yoki anekoik kameralarda o'lchanadi.

Yassi sirt - bu egri konveks sirtning maxsus holati.

Burchak reflektori uchta perpendikulyar joylashgan tekislikdan iborat. Plastinkadan farqli o'laroq, burchak reflektori keng burchaklardagi yaxshi aks ettirishni ta'minlaydi.

Agar burchak reflektori to'rtburchak yuzlardan iborat bo'lsa, u holda EPR

Dipol reflektorlar radar ishiga passiv shovqin yaratish uchun ishlatiladi.

Dipol reflektorning EPR kattaligi odatda kuzatish burchagiga bog'liq, ammo barcha burchaklar uchun EPR:

Dipol reflektorlar havo nishonlari va erlarni kamuflyaj qilish uchun, shuningdek, passiv radar mayoqlari sifatida ishlatiladi.

Murakkab real ob'ektlarning ESR o'lchanadi maxsus qurilmalarda yoki uzoq masofali nurlanish sharoitlariga erishish mumkin bo'lgan sinov maydonchalarida.

Ikki nuqtali nishonni bir xil radar o'lchamlari hajmida joylashgan bir juft nishon deb ataymiz. Formula (4) dan foydalanib, biz aks ettirilgan to'lqin maydonlarining amplitudalarini topishimiz mumkin:

Tarqatilgan maqsad- o'lchamlari radarning hal qilish hajmidan oshadigan nishon.

Ya'ni, nishonning chiziqli o'lchamlari to'liq radar o'lchamlari elementi ichida bo'lishi kerak.

Agar bunday bo'lmasa, bu holda maqsadning EPRi maqsadning har bir elementar bo'limining EPR yig'indisi bo'ladi:

Agar taqsimlangan ob'ekt bir xil xususiyatlarga ega bo'lgan bir xil turdagi izotrop reflektorlardan iborat bo'lsa, unda umumiy EPRni reflektorlar soni bo'yicha EPR mahsuloti sifatida topish mumkin:

Bunday holda, kirish tavsiya etiladi maxsus EPR (s urish) birlik maydonining EPR ( dS) yoki hajm birligi ( dV) taqsimlangan maqsad.

S Va V to'liq radiatsiya naqshining kengligi va diapazon o'lchamlari elementining o'lchamlari, ya'ni chiqarilgan signal parametrlari bilan aniqlanadi.