Eddig azt az összehasonlítást vettük figyelembe, amikor két (vagy több) erő hat egy testre, amelynek vektorösszege nullával egyenlő. Ebben az esetben a test vagy nyugalomban lehet, vagy egyenletesen mozoghat. Ha a test nyugalomban van, akkor a rá ható összes erő által végzett teljes munka nulla. Az egyes erők által végzett munka szintén nullával egyenlő. Ha a test egyenletesen mozog, akkor az összes erő által végzett munka még mindig nulla. De minden erő külön-külön, ha nem merőleges a mozgás irányára, bizonyos mennyiségű munkát végez - pozitív vagy negatív.

Tekintsük most azt az esetet, amikor a testre ható összes erő eredője nem egyenlő nullával, vagy amikor csak egy erő hat a testre. Ebben az esetben, ahogy Newton második törvényéből következik, a test gyorsulással fog mozogni. A test sebessége megváltozik, és az erők által végzett munka ebben az esetben nem nulla, lehet pozitív vagy negatív. Várható, hogy a test sebességének változása és a testre ható erők által végzett munka között van valamiféle összefüggés. Próbáljuk meg telepíteni. Képzeljük el az egyszerűbb érvelés kedvéért, hogy egy test egy egyenes mentén mozog, és a rá ható erők eredője abszolút értékű; és ugyanazon az egyenes mentén irányul. Jelöljük ezt az eredő erőt és az elmozdulás vetületét az erő irányára Irányítsa a koordinátatengelyt az erő iránya mentén. Ekkor, ahogy az a 75. §-ban is látható, az elvégzett munka egyenlő: Irányítsuk a koordinátatengelyt a test elmozdulása mentén. Ekkor, ahogy a 75. §-ban látható, az eredő által végzett A munka egyenlő: Ha az erő és az elmozdulás iránya egybeesik, akkor a munka pozitív. Ha az eredő a test mozgási irányával ellentétes irányú, akkor a munkája negatív. Az erő a gyorsulást kölcsönöz egy testnek. Newton második törvénye szerint. Másrészt a második fejezetben azt tapasztaltuk, hogy egyenes vonalú egyenletesen gyorsított mozgással

Ebből következik, hogy

Itt van a test kezdeti sebessége, azaz a mozgás elején mért sebessége ennek a szakasznak a végén.

Kaptunk egy képletet, amely összeköti az erő által végzett munkát a test sebességének (pontosabban a sebesség négyzetével) az ezen erő által okozott változásával.

A test tömegének a sebesség négyzetével számított fele külön névvel rendelkezik - a test mozgási energiája, és az (1) képletet gyakran kinetikus energia tételnek nevezik.

Az erő által végzett munka egyenlő a test mozgási energiájának változásával.

Megmutatható, hogy az (1) képlet, amelyet állandó nagyságú és a mozgás mentén irányított erőre származtattunk, olyan esetekben is érvényes, amikor az erő megváltozik és iránya nem esik egybe a mozgás irányával.

A Forma (1) több szempontból is figyelemre méltó.

Először is, ebből az következik, hogy a testre ható erő munkája csak a test sebességének kezdeti és végső értékétől függ, és nem függ attól, hogy más pontokon milyen sebességgel mozog.

Másodszor, az (1) képletből egyértelmű, hogy annak jobb rész lehet pozitív vagy negatív attól függően, hogy a test sebessége nő vagy csökken. Ha a test sebessége növekszik, akkor az (1) képlet jobb oldala pozitív, tehát a munka így kell lennie, mert a test sebességének növelése érdekében abszolút érték) a rá ható erőt az elmozdulással azonos irányba kell irányítani. Ellenkezőleg, amikor a test sebessége csökken, az (1) képlet jobb oldalát veszi át negatív jelentése(az erő az elmozdulással ellentétes irányban irányul).

Ha a kezdeti pontban a test sebessége nulla, akkor a munka kifejezése a következő formában jelenik meg:

A (2) képlet lehetővé teszi számunkra, hogy kiszámítsuk azt a munkát, amelyet el kell végezni ahhoz, hogy sebességgel egyenlő sebességet adjunk

Az ellenkezője nyilvánvaló: a sebességgel mozgó test megállításához munkát kell végezni

nagyon emlékeztet az előző fejezetben kapott képletre (lásd 59. §), amely az erő impulzusa és a test lendületének változása között állapít meg

Valójában a (3) képlet bal oldala abban különbözik az (1) képlet bal oldalától, hogy benne az erő nem a test által végrehajtott elmozdulással, hanem az erő hatásának idejével szorozódik meg. A (3) képlet jobb oldalán egy test tömegének a sebességével (impulzusával) való szorzata látható, nem pedig a test tömegének a sebesség négyzetével való szorzatának fele, ami a képlet jobb oldalán jelenik meg. (1). Mindkét képlet a Newton-törvények következménye (amelyekből származtatták), és a mennyiségek a mozgás jellemzői.

De van egy alapvető különbség is az (1) és (3) képlet között: az O képlet skaláris mennyiségek között hoz létre kapcsolatot, míg a (3) képlet vektorképlet.

I. feladat Milyen munkát kell végezni egy sebességgel haladó vonathoz, hogy növelje a vonat tömegét? Milyen erőt kell kifejteni a vonatra, ha ez a sebességnövekedés egy 2 km-es szakaszon megtörténik? A mozgást egyenletesen gyorsítottnak tekintjük.

Megoldás. Az A munka a képlet segítségével található meg

A feladatban megadott adatokat itt behelyettesítve a következőket kapjuk:

De definíció szerint tehát

2. feladat: Milyen magasságot ér el egy test, ha kezdeti sebességével felfelé dobják?

Megoldás. A test addig emelkedik felfelé, amíg sebessége nulla lesz. A testre csak a gravitációs erő hat, ahol a test tömege és a gyorsulás szabadesés(elhanyagoljuk a légellenállás erejét és az arkhimédeszi erőt).

A képlet alkalmazása

Ezt a kifejezést már korábban megkaptuk (lásd a 60. oldalon) összetettebb módon.

48. gyakorlat

1. Hogyan kapcsolódik egy erő munkája a test mozgási energiájához?

2 Hogyan változik egy test mozgási energiája, ha a rá ható erő pozitívan hat?

3. Hogyan változik a test mozgási energiája, ha a rá ható erő negatív munkát végez.

4. Egy test egyenletesen mozog egy 0,5 m sugarú körben, amelynek mozgási energiája 10 J. Mekkora erő hat a testre? Hogyan van irányítva? Milyen munkát végez ez az erő?

5. Egy 3 kg tömegű nyugalmi testre 40 N erő hat. Ezt követően a test súrlódás nélkül halad végig egy sima vízszintes síkon. Ezután az erő 20 N-ra csökken, és a test mozgásának végpontjában további 3 m-t halad.

6. Mennyi munkát kell végezni egy 1000 tonna tömegű, 108 km/h sebességgel haladó vonat megállításához?

7. Egy 5 kg tömegű, 6 m/sec sebességgel mozgó testre a mozgással ellentétes irányban 8 N erő hat. Ennek eredményeként a test sebessége 2 m/sec-re csökken. Milyen nagyságrendű és előjelű munkát végzett az erő? Milyen messzire ment a test?

8. A vízszintessel 60°-os szöget bezárt 4 N erő hatni kezd a kezdetben nyugalomban lévő testre. A test sima vízszintes felületen súrlódás nélkül mozog. Számítsa ki az erő által végzett munkát, ha a test 1 m távolságot tesz meg!

9. Mi a mozgási energia tétel?

A Newton-törvények matematikai absztrakció. A valóságban a testek mozgásának vagy nyugalmának okát, illetve deformációját egyszerre több erő okozza. Ezért a mechanika törvényeinek fontos kiegészítése lesz az eredő erő fogalmának bevezetése és alkalmazása.

A változtatások okairól

A klasszikus mechanika két részre oszlik - a kinematikára, amely egyenleteket használ a testek pályájának leírására, és a dinamikára, amely az objektumok helyzetében vagy magukban a tárgyakban bekövetkezett változások okaival foglalkozik.

A változások oka egy bizonyos erő, amely más testek vagy erőterek testre gyakorolt ​​hatásának mértéke (például elektromágneses tér vagy gravitáció). Például a rugalmasság ereje a test deformálódását okozza, a gravitációs erő hatására a testek a Földre esnek.

Az erő egy vektormennyiség, azaz cselekvése irányított. Force modulus in általános eset arányos egy bizonyos együtthatóval (a rugó alakváltozásánál ez a merevsége), valamint a hatásparaméterekkel (tömeg, töltés).

Például a Coulomb-erő esetében ez a két modulo töltés nagysága, a töltések közötti távolság és a k együttható négyzete az SI rendszerben a következő kifejezéssel meghatározott: $k = (1 \over 4 \ pi \epsilon)$, ahol $\epsilon$ – dielektromos állandó.

Az erők összeadása

Abban az esetben, ha n erő hat egy testre, eredő erőről beszélünk, és Newton második törvényének képlete a következőképpen alakul:

$m\vec a = \sum\limits_(i=1)^n \vec F_i$.

Rizs. 1. Erők eredője.

Mivel F vektormennyiség, az erők összegét geometriainak (vagy vektornak) nevezzük. Ezt az összeadást egy háromszög vagy paralelogramma szabálya szerint, vagy komponensekkel hajtjuk végre. Magyarázzuk meg az egyes módszereket egy példával. Ehhez általános formában írjuk fel az eredő erő képletét:

$F = \sum\limits_(i=1)^n \vec F_i$

És ábrázoljuk a $F_i$ erőt a következő formában:

$F = (F_(xi), F_(yi), F_(zi))$

Ekkor a két erő összege egy új vektor lesz $F_(ab) = (F_(xb) + F_(xa), F_(yb) + F_(ya), F_(zb) + F_(za))$ .

Rizs. 2. Vektorok komponensenkénti összeadása.

Az eredő abszolút értéke a következőképpen számítható ki:

$F = \sqrt((F_(xb) + F_(xa))^2 + (F_(yb) + F_(ya))^2 + (F_(zb) + F_(za))^2)$

Most adjunk meg egy szigorú definíciót: az eredő erő a testre ható összes erő vektorösszege.

Nézzük meg a háromszögek és a paralelogrammák szabályait. Grafikailag így néz ki:

Rizs. 3. Háromszög és paralelogramma szabálya.

Külsőleg különbözőnek tűnnek, de ha számításról van szó, akkor a koszinusztétel segítségével megtalálják a háromszög harmadik oldalát (vagy ami ugyanaz, a paralelogramma átlóját).

Ha kettőnél több erő van, néha kényelmesebb a sokszögszabály használata. A lényegében ez még mindig ugyanaz a háromszög, csak egy képen ismétlődik meg bizonyos számú alkalommal. Ha a kapott kontúr zárt, az erők összhatása nulla, és a test nyugalomban van.

Feladatok

• Egy derékszögű koordinátarendszer közepén elhelyezett dobozra két erő hat: $F_1 = (5, 0)$ és $F_2 = (3, 3)$. Számítsa ki az eredményt két módszerrel: a háromszögszabály és a vektorok komponensenkénti összeadásával.

Megoldás

Az eredő erő $F_1$ és $F_2$ vektorösszege lesz.

Ezért írjuk:

$\vec F = \vec F_1 + \vec F_2 = (5+3, 0+3) = (8, 3)$
Az eredő erő abszolút értéke:

$F = \sqrt(8^2 + 3^2) = \sqrt(64 + 9) = 8,5 N$

Most ugyanazt az értéket kapjuk a háromszögszabály segítségével. Ehhez először keressük meg $F_1$ és $F_2$ abszolút értékét, valamint a köztük lévő szöget.

$F_1 = \sqrt(5^2 + 0^2) = 5 Н$

$F_2 = \sqrt(3^2 + 3^2) = 4,2 N$

A köztük lévő szög 45˚, mivel az első erő párhuzamos az Ox tengellyel, a második pedig osztja az elsőt Koordináta sík felében, azaz egy téglalap szög felezője.

Most, miután a vektorokat a háromszögszabály szerint elhelyeztük, a koszinusztétel segítségével kiszámítjuk az eredőt:

$F = \sqrt(F_1^2 + F_2^2 - 2F_1F_2 cos135) = \sqrt(F_1^2 + F_2^2 + 2F_1F_2 sin45) = \sqrt(25 + 18 + 2 \cdot 5 \cdot 4,2 cdot sin45) = 8,5 N$

• Három erő hat a gépre: $F_1 = (-5, 0)$, $F_2 = (-2, 0)$, $F_1 = (7,0)$. Mi az eredményük?

Megoldás

Elegendő a vektorok X komponenseit összeadni:

$F = -5 – 2 + 7 = 0$

Mit tanultunk?

A leckében bemutatták az eredő erők fogalmát, és figyelembe vették annak kiszámításának különféle módszereit, valamint Newton második törvényének bejegyzését arra az általános esetre, amikor az erők száma korlátlan.

Teszt a témában

A jelentés értékelése

Átlagos értékelés: 4.7. Összes értékelés: 175.

A statika a mechanikának az a ága, amely a testek egyensúlyi feltételeit vizsgálja.

Newton második törvényéből az következik, hogy ha az összes geometriai összege külső erők, a testre alkalmazva nullával egyenlő, akkor a test nyugalomban van vagy egységes egyenes mozgás. Ilyenkor szokás azt mondani, hogy a testre ható erők egyensúly egymás. Számításkor eredő a testre ható összes erő alkalmazható a tömeg közepe .

Ahhoz, hogy egy nem forgó test egyensúlyban legyen, szükséges, hogy a testre ható összes erő eredője nullával egyenlő legyen.

ábrán. 1.14.1 példát ad az egyensúlyra szilárd három erő hatása alatt. Metszéspont O az erők hatásvonalai, és nem esik egybe a gravitáció alkalmazási pontjával (tömegközépponttal C), de egyensúlyban ezek a pontok szükségszerűen ugyanazon a függőlegesen vannak. Az eredő kiszámításakor minden erő egy pontra csökken.

Ha a szervezet képes forog valamely tengelyhez képest, akkor annak egyensúlyára Nem elég, ha az összes erő eredője nulla.

Egy erő forgató hatása nemcsak a nagyságától függ, hanem az erő hatásvonala és a forgástengely távolságától is.

A forgástengelytől az erő hatásvonaláig húzott merőleges hosszát ún az erő vállát.

A karonkénti erőmodulus szorzata d hívott erőpillanat M. Azoknak az erőknek a nyomatékai, amelyek hajlamosak a testet az óramutató járásával ellentétes irányba forgatni, pozitívnak tekinthetők (1.14.2. ábra).

Pillanatok szabálya : egy rögzített forgástengelyű test egyensúlyban van, ha algebrai összeg a testre e tengelyhez viszonyított összes erő nyomatéka egyenlő nullával:

BAN BEN Nemzetközi rendszer egységben (SI) mérik az erőnyomatékokat NNewton— méter (N∙m) .

Általános esetben, amikor egy test transzlációsan mozoghat és foroghat, az egyensúlyhoz mindkét feltételnek teljesülnie kell: az eredő erő nullával egyenlő, és az erőnyomatékok összege nullával egyenlő.

Vízszintes felületen gördülő kerék - példa közömbös egyensúly(1.14.3. ábra). Ha a kerék bármely ponton megáll, akkor egyensúlyban lesz. A mechanikában a közömbös egyensúly mellett vannak állapotok fenntarthatóÉs instabil egyensúly.

Az egyensúlyi állapotot akkor nevezzük stabilnak, ha a test ettől az állapottól való kis eltérésével olyan erők vagy erőnyomatékok lépnek fel, amelyek hajlamosak a testet egyensúlyi állapotba visszaállítani.

A testnek az instabil egyensúlyi állapottól való kis eltérésével olyan erők vagy erőnyomatékok keletkeznek, amelyek hajlamosak eltávolítani a testet az egyensúlyi helyzetből.

Egy sík vízszintes felületen fekvő labda közömbös egyensúlyi állapotban van. Egy gömb alakú kiemelkedés tetején elhelyezkedő golyó az instabil egyensúly példája. Végül a gömb alakú mélyedés alján lévő golyó stabil egyensúlyi állapotban van (1.14.4. ábra).

Rögzített forgástengelyű test esetén mindhárom egyensúlytípus lehetséges. A közömbös egyensúly akkor következik be, amikor a forgástengely áthalad a tömegközépponton. Stabil és instabil egyensúly esetén a tömegközéppont a forgástengelyen áthaladó függőleges egyenesen van. Sőt, ha a tömegközéppont a forgástengely alatt van, akkor az egyensúlyi állapot stabilnak bizonyul. Ha a tömegközéppont a tengely felett helyezkedik el, az egyensúlyi állapot instabil (1.14.5. ábra).

Különleges eset a test egyensúlya egy támaszon. Ebben az esetben a rugalmas támasztóerő nem egy pontra hat, hanem eloszlik a test alján. Egy test akkor van egyensúlyban, ha a test tömegközéppontján keresztül húzott függőleges vonal áthalad támogatási terület, azaz a támaszpontokat összekötő vonalak által alkotott kontúron belül. Ha ez a vonal nem metszi a támasztási területet, akkor a test felborul. A támaszon lévő test egyensúlyának érdekes példája az olaszországi Pisa városában található ferde torony (1.14.6. ábra), amelyet a legenda szerint Galilei használt a testek szabadesésének törvényeinek tanulmányozásakor. A torony 55 m magas, 7 m sugarú henger alakú A torony teteje 4,5 m-rel tér el a függőlegestől.

A torony tömegközéppontján áthúzott függőleges vonal metszi az alapot a középpontjától körülbelül 2,3 m-re. Így a torony egyensúlyi állapotban van. Az egyensúly megbomlik, és a torony ledől, amikor a tetejének eltérése a függőlegestől eléri a 14 métert, úgy tűnik, ez nem fog hamarosan bekövetkezni.

BAN BEN inerciarendszerek referencia, egy test sebességének változása csak akkor lehetséges, ha egy másik test hat rá. Az egyik test hatását a másikra mennyiségileg a következők segítségével fejezzük ki fizikai mennyiség, mint az erő (). Az egyik test becsapódása a másikra változást okozhat a test sebességében, mind nagyságrendben, mind irányban. Következésképpen az erő egy vektor, és nem csak a nagyság (modulus), hanem az irány is meghatározza. Az erő iránya határozza meg a kérdéses erő által érintett test gyorsulásvektorának irányát.

Az erő nagyságát és irányát Newton második törvénye határozza meg:

ahol m annak a testnek a tömege, amelyre az erő hat – az a gyorsulás, amelyet az erő kölcsönöz a kérdéses testnek. Newton második törvényének jelentése az, hogy a testre ható erők határozzák meg a test sebességének változását, és nem csak a sebességét. Megjegyezzük, hogy Newton második törvénye kizárólag inerciális vonatkoztatási rendszerben teljesül.

Ha egy testre egyidejűleg több erő hat, akkor a test olyan gyorsulással mozog, amely megegyezik az egyes testek hatására külön-külön megjelenő gyorsulások vektorösszegével. A testre ható és egy pontra ható erőket a vektorösszeadás szabályának megfelelően össze kell adni.

MEGHATÁROZÁS

A testre egyidejűleg ható erők vektorösszegét nevezzük eredő erő ():

Ha egy testre több erő hat, akkor Newton második törvénye így íródik le:

A testre ható összes erő eredője lehet nulla, ha a testre ható erők kölcsönösen kompenzálódnak. Ebben az esetben a test állandó sebességgel mozog, vagy nyugalomban van.

A testre ható erők rajzon történő ábrázolásakor a test egyenletesen gyorsított mozgása esetén a gyorsulás mentén ható eredő erőt hosszabban kell ábrázolni, mint az ellentétes irányú erőt (erők összegét). Amikor egyenletes mozgás(vagy nyugalomban) az ellentétes irányú erővektorok dinamikája megegyezik.

Az eredő erő meghatározásához a rajzon fel kell tüntetni az összes olyan erőt, amelyet figyelembe kell venni a testre ható probléma során. Az erőket a vektorösszeadás szabályai szerint kell összeadni.

Példák problémamegoldásra

1. PÉLDA

2. PÉLDA

Igor Babin (Szentpétervár) 14.05.2012 17:33

A feltétel azt mondja, hogy meg kell találnia a test súlyát.

az oldatban pedig a gravitációs modulus.

Hogyan mérhető a súly Newtonban?

Hiba van a feltételben (

Alekszej (Szentpétervár)

Jó napot

Összekevered a tömeg és a súly fogalmát. A test súlya az az erő (és ezért a súlyt Newtonban mérik), amellyel a test rányom egy támaszt vagy megfeszíti a felfüggesztést. Ahogy a definícióból következik, ez az erő nem is a testre, hanem a támaszra hat. A súlytalanság olyan állapot, amikor a test nem tömegét, hanem súlyát veszíti el, vagyis a test nem gyakorol nyomást más testekre.

Egyetértek azzal, hogy a döntés némi szabadságot kapott a meghatározásokban, amelyeket most kijavítottak.

Jurij Shoitov (kurszki) 26.06.2012 21:20

A "testsúly" fogalmát ben vezették be oktatási fizika rendkívül szerencsétlen. Ha a mindennapi fogalomban a súly tömeget jelent, akkor az iskolai fizikában, ahogy helyesen megjegyezted, a test súlya az az erő (és ezért a súlyt Newtonban mérik), amellyel a test egy támasztékot nyom, vagy egy felfüggesztést nyújt. vegye észre, az arról beszélünk egy támaszról és egy szálról. Ha több támasz vagy szál van, akkor a súly fogalma eltűnik.

Hadd mondjak egy példát. Legyen egy testet egy szál egy folyadékban felfüggesztve. Megnyújtja a fonalat, és olyan erővel nyomja a folyadékot, amely mínusz Arkhimédész erő. Miért nem adjuk össze ezeket az erőket, amikor egy test tömegéről beszélünk egy folyadékban, ahogy a megoldásban?

Regisztráltam az oldalára, de nem vettem észre, hogy mi változott a kommunikációnkban. Elnézést a hülyeségemért, de öregember lévén nem tudok elég folyékonyan navigálni az oldalon.

Alekszej (Szentpétervár)

Jó napot

Valójában a testtömeg fogalma nagyon homályos, ha a testnek több támasza van. Ebben az esetben a súlyt általában az összes támasztékkal való kölcsönhatások összegeként határozzák meg. Ebben az esetben a gáz- és folyékony közegekre gyakorolt ​​hatás általában kizárt. Ez pontosan beletartozik az általad leírt példába, a vízben felfüggesztett súly mellett.

Itt azonnal eszembe jut egy gyerekprobléma: "Melyik a súlya nagyobb: egy kilogramm pihe vagy egy kilogramm ólom?" Ha ezt a problémát őszintén megoldjuk, akkor kétségtelenül figyelembe kell vennünk Arkhimédész erejét. Súly alapján pedig nagy valószínűséggel meg fogjuk érteni, hogy mit fog mutatni a mérleg, vagyis azt az erőt, amellyel a pelyhek és az ólom például a mérleget nyomják. Vagyis itt a levegővel való kölcsönhatás ereje mintegy ki van zárva a súly fogalmából.

Másrészt, ha feltételezzük, hogy kiszivattyúztuk az összes levegőt, és egy testet helyeztünk a mérlegre, amelyhez egy madzag van rögzítve. Ekkor a gravitációs erőt kiegyenlíti a támasz reakcióerejének és a menet feszítő erejének összege. Ha a súly alatt azt a támasztékokra ható erőt értjük, amely megakadályozza az esést, akkor a súly itt egyenlő lesz a menet húzóerejének és a mérlegre ható nyomóerőnek az összegével, vagyis akkora, mint a gravitációs erő. Ismét felmerül a kérdés: jobb vagy rosszabb a szál Arkhimédész erejénél?

Általánosságban itt egyetérthetünk abban, hogy a súly fogalmának csak üres térben van értelme, ahol csak egy támasz és egy test van. Hogy itt mit lehet csinálni, ez terminológiai kérdés, ami sajnos itt mindenkinek megvan a sajátja, hiszen ez nem olyan fontos kérdés :) És ha minden hétköznapi esetben elhanyagolható Arkhimédész levegőben lévő ereje, ami azt jelenti, hogy a súlymennyiséget nem befolyásolja, akkor a folyadékban lévő test számára ez már kritikus.

Hogy őszinte legyek, az erők típusokra osztása nagyon önkényes. Képzeljünk el egy dobozt, amelyet egy vízszintes felületen húznak. Általában azt mondják, hogy a dobozra a felületről két erő hat: a függőlegesen irányított támasztóerő és a vízszintesen irányított súrlódási erő. De ez két erő, amely ugyanazon testek között hat, miért nem húzunk egyszerűen egy erőt, ami a vektorösszegük (ezt egyébként néha meg is teszik). Ez valószínűleg kényelmi kérdés :)

Szóval egy kicsit tanácstalan vagyok, hogy mit kezdjek ezzel a konkrét feladattal. A legegyszerűbb módja valószínűleg az, ha újrafogalmazzuk, és felteszünk egy kérdést a gravitáció nagyságáról.

Ne aggódj, minden rendben van. Regisztrációkor meg kellett adni egy e-mailt. Ha most bejelentkezik fiókja alatt az oldalra, akkor amikor megpróbál megjegyzést hagyni az „E-mail címe” ablakban, azonnal ugyanaz a cím jelenik meg. Ezt követően a rendszer automatikusan aláírja üzeneteit.