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Auto-induction.

Si un courant alternatif circule dans la bobine, alors :
le flux magnétique traversant la bobine varie avec le temps,
et une force électromotrice induite se produit dans la bobine.
Ce phénomène est appelé auto-induction.

Selon la règle de Lenz, à mesure que le courant augmente, l'intensité du vortex champ électrique dirigé à contre-courant, c'est-à-dire le champ vortex empêche le courant d'augmenter.
Lorsque le courant diminue, l’intensité du champ électrique vortex et le courant sont dirigés de la même manière, c’est-à-dire que le champ vortex supporte le courant.

Le phénomène d’auto-induction s’apparente au phénomène d’inertie en mécanique.

En mécanique :
L'inertie amène un corps à acquérir progressivement une certaine vitesse sous l'influence de la force.
Le corps ne peut pas être ralenti instantanément, quelle que soit l'importance de la force de freinage.

En électrodynamique :
Lorsque le circuit est fermé en raison de l'auto-induction, l'intensité du courant augmente progressivement.
Lorsque le circuit est ouvert, l'auto-induction maintient le courant pendant un certain temps, malgré la résistance du circuit.

Le phénomène d'auto-induction joue un rôle très important dans l'ingénierie électrique et radio.

Énergie actuelle du champ magnétique

Selon la loi de conservation de l'énergie énergie champ magnétique , créée par le courant, est égale à l'énergie que la source de courant (par exemple, une cellule galvanique) doit dépenser pour créer le courant.
Lorsque le circuit est ouvert, cette énergie se transforme en d’autres types d’énergie.

Une fois fermé le courant du circuit augmente.
Un champ électrique vortex apparaît dans le conducteur, agissant contre le champ électrique créé par la source de courant.
Pour que l’intensité du courant devienne égale à I, la source de courant doit travailler contre les forces du champ vortex.
Ce travail vise à augmenter l'énergie du champ magnétique du courant.

Lors de l'ouverture le courant du circuit disparaît.
Le champ de vortex fait un travail positif.
L'énergie stockée dans le courant est libérée.
Ceci est détecté, par exemple, par une puissante étincelle qui se produit lors de l'ouverture d'un circuit à haute inductance.

L'énergie du champ magnétique créé par un courant traversant une section d'un circuit d'inductance L est déterminée par la formule

Champ magnétique créé choc électrique, a une énergie directement proportionnelle au carré du courant.

La densité d'énergie du champ magnétique (c'est-à-dire l'énergie par unité de volume) est proportionnelle au carré de l'induction magnétique : w m ~ V 2,
de la même manière que la densité d'énergie du champ électrique est proportionnelle au carré de l'intensité du champ électrique w e ~ E 2.

Avec tout changement de courant dans la bobine (ou en général dans le conducteur), il est lui-même induit FEM auto-induite.

Lorsqu'une force électromotrice dans une bobine est induite en raison d'un changement dans sa propre Flux magnétique, l'ampleur de cette CEM dépend du taux de variation du courant. Plus le taux de variation du courant est élevé, plus la force électromotrice d'auto-induction est grande.

L'ampleur de la force électromotrice d'auto-induction dépend également du nombre de tours de la bobine, de la densité de leur enroulement et de la taille de la bobine. Plus le diamètre de la bobine, le nombre de ses tours et la densité de l'enroulement sont grands, plus la force électromotrice d'auto-induction est grande. Cette dépendance de la force électromotrice d'auto-induction sur le taux de variation du courant dans la bobine, le nombre de ses tours et ses dimensions a grande importance en génie électrique.

La direction de la force électromotrice d'auto-induction est déterminée par la loi de Lenz. L'EMF d'auto-induction a toujours une direction dans laquelle elle empêche le changement du courant qui l'a provoqué.

En d'autres termes, une diminution du courant dans la bobine entraîne l'apparition d'une force électromotrice d'auto-induction dirigée dans le sens du courant, c'est-à-dire empêchant sa diminution. Et, à l'inverse, lorsque le courant augmente dans la bobine, une force électromotrice d'auto-induction apparaît, dirigée contre le courant, c'est-à-dire empêchant son augmentation.

Il ne faut pas oublier que si le courant dans la bobine ne change pas, alors non FEM auto-induite ne se pose pas. Le phénomène d'auto-induction est particulièrement prononcé dans un circuit contenant une bobine avec un noyau de fer, car le fer augmente considérablement le flux magnétique de la bobine, et donc l'ampleur de la force électromotrice d'auto-induction lorsqu'elle change.

Inductance

Nous savons donc que Valeur CEM L'auto-induction dans une bobine, en plus du taux de variation du courant, dépend également de la taille de la bobine et du nombre de ses tours.

Par conséquent, des bobines de conceptions différentes, au même taux de variation du courant, sont capables d'induire des forces électromotrices d'auto-induction de différentes ampleurs.

Pour distinguer les bobines les unes des autres par leur capacité à induire une force électromotrice auto-inductive, le concept a été introduit inductance de bobine, ou coefficient d'auto-induction.

L'inductance d'une bobine est une quantité qui caractérise la propriété d'une bobine à induire une force électromotrice auto-inductive.

L'inductance d'une bobine donnée est une valeur constante, indépendante à la fois de l'intensité du courant qui la traverse et de la vitesse de sa variation.

Henry est l'inductance d'une telle bobine (ou conducteur) dans laquelle, lorsque le courant change de 1 ampère en 1 seconde, une force électromotrice auto-inductive de 1 volt se produit.

En pratique, une bobine (ou un enroulement) sans inductance est parfois nécessaire. Dans ce cas, le fil est enroulé sur une bobine, après l'avoir plié en deux. Cette méthode d'enroulement est appelée bifilaire.

induction mutuelle des champs électromagnétiques

Ainsi, nous savons que la force électromotrice induite dans une bobine peut être provoquée sans déplacer un électro-aimant à l'intérieur, mais en modifiant uniquement le courant dans son enroulement. Mais pour provoquer une force électromotrice induite dans une bobine en modifiant le courant dans l'autre, il n'est pas du tout nécessaire d'insérer l'une d'elles dans l'autre, mais vous pouvez les placer côte à côte.

Et dans ce cas, lorsque le courant dans une bobine change, le flux magnétique alternatif résultant pénétrera (traversera) les spires de l'autre bobine et provoquera une CEM dans celle-ci.

L'induction mutuelle permet de connecter différents circuits électriques entre eux grâce à un champ magnétique. Une telle connexion est généralement appelée Couplage inductif.

L'ampleur de la force électromotrice d'induction mutuelle dépend principalement de la vitesse à laquelle le courant dans la première bobine change. Plus le courant change rapidement, plus la force électromotrice d'induction mutuelle est créée.

De plus, l'ampleur de la force électromotrice mutuellement inductive dépend de l'inductance des deux bobines et de leur position relative, ainsi que de perméabilité magnétique environnement.

Ainsi, différents par leur inductance et position relative bobines et dans environnements différents sont capables de provoquer des champs électromagnétiques d'induction mutuelle de différentes ampleurs les uns dans les autres.

Afin de pouvoir distinguer différentes paires de bobines en fonction de leur capacité à induire mutuellement des CEM, le concept de inductance mutuelle ou coefficient d'induction mutuelle.

L'inductance mutuelle est désignée par la lettre M. Son unité de mesure, comme l'inductance, est Henry.

Henry est l'inductance mutuelle de deux bobines telle qu'un changement de courant dans une bobine de 1 ampère par seconde provoque une force électromotrice d'inductance mutuelle égale à 1 volt dans l'autre bobine.

L'ampleur de la CEM d'induction mutuelle est affectée par la perméabilité magnétique de l'environnement. Plus la perméabilité magnétique du milieu à travers lequel le flux magnétique alternatif reliant les bobines est fermé est grande, plus le couplage inductif des bobines est fort et plus la valeur de la force électromotrice d'induction mutuelle est grande.

Le travail d'un si important appareil électrique comme un transformateur.

Principe de fonctionnement du transformateur

Le principe de fonctionnement du transformateur est basé sur et est le suivant. Deux enroulements sont enroulés sur un noyau de fer, l'un d'eux est connecté à une source de courant alternatif et l'autre à un consommateur de courant (résistance).

Un enroulement connecté à une source de courant alternatif crée un flux magnétique alternatif dans le noyau, qui induit une force électromotrice dans l'autre enroulement.

L'enroulement connecté à la source de courant alternatif est appelé primaire, et l'enroulement auquel le consommateur est connecté est appelé secondaire. Mais comme un flux magnétique alternatif pénètre simultanément dans les deux enroulements, des forces électromotrices alternatives sont induites dans chacun d'eux.

L'amplitude de la FEM de chaque tour, ainsi que la FEM de l'ensemble de l'enroulement, dépendent de l'ampleur du flux magnétique traversant la spire et de la vitesse de sa variation. Le taux de variation du flux magnétique dépend uniquement de la fréquence du courant alternatif, qui est constante pour un courant donné. L'amplitude du flux magnétique est également constante pour un transformateur donné. Par conséquent, dans le transformateur considéré, la FEM dans chaque enroulement ne dépend que du nombre de tours qu'il contient.

Le rapport entre la tension primaire et secondaire est égal au rapport du nombre de tours des enroulements primaire et secondaire. Cette relation est appelée .

Si la tension du secteur est appliquée à l'un des enroulements du transformateur, alors une tension sera supprimée de l'autre enroulement qui est supérieure ou inférieure à la tension du secteur autant de fois que le nombre de tours de l'enroulement secondaire est supérieur ou inférieur. .

Si une tension supérieure à celle appliquée à l'enroulement primaire est supprimée de l'enroulement secondaire, un tel transformateur est alors appelé transformateur élévateur. Au contraire, si une tension inférieure au primaire est supprimée de l'enroulement secondaire, alors un tel transformateur est appelé transformateur abaisseur. Chaque transformateur peut être utilisé comme transformateur élévateur ou abaisseur.

Le rapport de transformation est généralement indiqué dans le passeport du transformateur comme le rapport entre la tension la plus élevée et la plus basse, c'est-à-dire qu'il est toujours supérieur à l'unité.

Phénomène d'auto-induction

Si un courant alternatif traverse la bobine, le flux magnétique traversant la bobine change. Par conséquent, une force électromotrice induite se produit dans le même conducteur à travers lequel circule le courant alternatif. Ce phénomène est appelé auto-induction.

Avec l'auto-induction, le circuit conducteur joue un double rôle : un courant le traverse, provoquant une induction, et une force électromotrice induite y apparaît. Un champ magnétique changeant induit une force électromotrice dans le conducteur même à travers lequel le courant circule, créant ce champ.

Au moment de l'augmentation du courant, l'intensité du champ électrique du vortex, conformément à la règle de Lenz, est dirigée contre le courant. Par conséquent, à ce moment, le champ vortex empêche le courant d’augmenter. Au contraire, au moment où le courant diminue, le champ vortex le soutient.

Cela conduit au fait que lorsqu'un circuit contenant une source de FEM constante est fermé, une certaine valeur de courant ne s'établit pas immédiatement, mais progressivement au fil du temps (Fig. 9). En revanche, lorsque la source est éteinte, le courant dans les circuits fermés ne s'arrête pas instantanément. La force électromotrice auto-inductive qui apparaît dans ce cas peut dépasser la force électromotrice de la source, car le changement de courant et de son champ magnétique se produit très rapidement lorsque la source est éteinte.

Le phénomène d’auto-induction peut être observé dans des expériences simples. La figure 10 montre un circuit permettant de connecter deux lampes identiques en parallèle. L'un d'eux est connecté à la source via une résistance R., et l'autre en série avec la bobine L avec un noyau de fer. Lorsque la clé est fermée, le premier voyant clignote presque immédiatement et le second avec un retard notable. La force électromotrice auto-inductive dans le circuit de cette lampe est importante et l'intensité du courant n'atteint pas immédiatement sa valeur maximale.

L'apparition d'une force électromotrice auto-inductive lors de l'ouverture peut être observée expérimentalement avec un circuit représenté schématiquement sur la figure 11. Lors de l'ouverture de la clé dans la bobine L Une force électromotrice auto-induite apparaît, maintenant le courant initial. De ce fait, au moment de l'ouverture, un courant traverse le galvanomètre (flèche pointillée), dirigé à l'opposé du courant initial avant ouverture (flèche pleine). De plus, l'intensité du courant lorsque le circuit est ouvert dépasse l'intensité du courant traversant le galvanomètre lorsque l'interrupteur est fermé. Cela signifie que la force électromotrice auto-induite E c'est plus emf Eéléments de batterie.

Inductance

Valeur d'induction magnétique B, créé par le courant dans tout circuit fermé, est proportionnel à l’intensité du courant. Puisque le flux magnétique F proportionnel DANS, alors on peut dire que

\(~\Phi = L \cdot I\) ,

Où L– coefficient de proportionnalité entre le courant dans un circuit conducteur et le flux magnétique créé par celui-ci, pénétrant dans ce circuit. La valeur de L est appelée l'inductance du circuit ou son coefficient d'auto-inductance.

Utiliser la loi induction électromagnétique, on obtient l'égalité :

\(~E_(is) = - \frac(\Delta \Phi)(\Delta t) = - L \cdot \frac(\Delta I)(\Delta t)\) ,

De la formule résultante, il résulte que

inductance- Ce quantité physique, numériquement égal à la force électromotrice d'auto-induction qui se produit dans le circuit lorsque le courant change de 1 A en 1 s.

L'inductance, comme la capacité électrique, dépend de facteurs géométriques : la taille du conducteur et sa forme, mais ne dépend pas directement de l'intensité du courant dans le conducteur. En plus de la géométrie du conducteur, l'inductance dépend de Propriétés magnétiques environnement dans lequel se trouve le conducteur.

L'unité SI d'inductance est appelée Henry (H). L'inductance d'un conducteur est de 1 H si, lorsque l'intensité du courant change de 1 A en 1 s, une force électromotrice auto-inductive de 1 V s'y produit :

1 H = 1 V / (1 A/s) = 1 V s/A = 1 Ohm s

Énergie du champ magnétique

Trouvons l'énergie que possède le courant électrique dans le conducteur. Selon la loi de conservation de l'énergie, l'énergie du courant est égale à l'énergie que la source de courant (cellule galvanique, générateur d'une centrale électrique, etc.) doit dépenser pour créer le courant. Lorsque le courant s’arrête, cette énergie est libérée sous une forme ou une autre.

L'énergie actuelle dont nous allons parler maintenant est d'une nature complètement différente de l'énergie libérée par le courant continu dans le circuit sous forme de chaleur, dont la quantité est déterminée par la loi Joule-Lenz.

Lorsqu'un circuit contenant une source de FEM constante est fermé, l'énergie de la source de courant est initialement dépensée pour créer un courant, c'est-à-dire pour mettre en mouvement les électrons du conducteur et former un champ magnétique associé au courant, et également en partie sur l'augmentation de l'énergie interne du conducteur, c'est-à-dire pour le réchauffer. Après son installation valeur constante intensité du courant, l'énergie de la source est dépensée exclusivement pour le dégagement de chaleur. Dans ce cas, l’énergie actuelle ne change pas.

Voyons maintenant pourquoi il est nécessaire de dépenser de l'énergie pour créer un courant, c'est-à-dire il faut faire du travail. Cela s'explique par le fait que lorsque le circuit est fermé, lorsque le courant commence à augmenter, un champ électrique vortex apparaît dans le conducteur, agissant contre le champ électrique créé dans le conducteur en raison de la source de courant. Pour que le courant devienne égal je, la source de courant doit travailler contre les forces du champ de vortex. Ce travail vise à augmenter l’énergie actuelle. Le champ vortex fait un travail négatif.

Lorsque le circuit est ouvert, le courant disparaît et le champ vortex effectue un travail positif. L'énergie stockée dans le courant est libérée. Ceci est détecté par une puissante étincelle qui se produit lorsqu'un circuit à haute inductance est ouvert.

Trouvons une expression pour l'énergie actuelle je L.

Emploi UN, réalisé par une source avec EMF E en peu de temps Δ t, est égal à:

\(~A = E \cdot I \cdot \Delta t\) . (1)

Selon la loi de conservation de l'énergie, ce travail est égal à la somme de l'incrément d'énergie actuelle Δ W m et la quantité de chaleur dégagée \(~Q = I^2 \cdot R \cdot \Delta t\) :

\(~A = \Delta W_m + Q\) . (2)

D'où l'augmentation de l'énergie actuelle

\(~\Delta W_m = A - Q = I \cdot \Delta t \cdot (E - I \cdot R)\) . (3)

D'après la loi d'Ohm pour un circuit complet

\(~I \cdot R = E + E_(est)\) . (4)

où \(~E_(is) = - L \cdot \frac(\Delta I)(\Delta t)\) est la force électromotrice d'auto-induction. Remplacer dans l'équation (3) le produit Je∙R sa valeur (4), on obtient :

\(~\Delta W_m = I \cdot \Delta t \cdot (E - E - E_(is)) = - E_(is) \cdot I \cdot \Delta t = L \cdot I \cdot \Delta I\ ) . (5)

Sur le graphique des dépendances L∙I depuis je(Fig. 12) incrément d'énergie Δ W m est numériquement égal à l'aire du rectangle a B c d avec les partis L∙I et Δ je. Changement total d'énergie à mesure que le courant augmente de zéro à je 1 est numériquement égal à l'aire du triangle OBC avec les partis je 1 et L∙je 1 . Ainsi,

\(~W_m = \frac(L \cdot I^2_1)(2)\) .

Énergie actuelle je, circulant à travers un circuit avec inductance L, est égal

\(~W_m = \frac(L \cdot I^2)(2)\) .

L'énergie du champ magnétique contenue dans une unité de volume d'espace occupé par le champ est appelée densité d'énergie du champ magnétique volumétrique ω m:

\(~\omega_m = \frac(W_m)(V)\) .

Si un champ magnétique est créé à l’intérieur d’un solénoïde de longueur je et zone de bobine S, puis, en tenant compte du fait que l'inductance du solénoïde \(~L = \frac(\mu_0 \cdot N^2 \cdot S)(l)\) et l'amplitude du vecteur d'induction du champ magnétique à l'intérieur du solénoïde \( ~B = \frac(\mu_0 \cdot N \cdot I)(l)\) , on obtient

\(~I = \frac(B \cdot l)(\mu_0 \cdot N) ; W_m = \frac(L \cdot I^2)(2) = \frac(1)(2) \cdot \frac( \mu_0 \cdot N^2 \cdot S)(l) \cdot \left (\frac(B \cdot l)(\mu_0 \cdot N) \right)^2 = \frac(B^2)(2 \ cdot \mu_0) \cdot S \cdot l\) .

Parce que V = S∙l, alors la densité d'énergie du champ magnétique

\(~\omega_m = \frac(B^2)(2 \cdot \mu_0)\) .

Le champ magnétique créé par un courant électrique a une énergie directement proportionnelle au carré du courant. La densité d'énergie du champ magnétique est proportionnelle au carré de l'induction magnétique.

Littérature

1. Zhilko V.V. Physique : Manuel. allocation pour la 10e année. enseignement général école du russe langue formation / V.V. Zhilko, A.V. Lavrinenko, L.G. Markovitch. – Mn. : Nar. Asveta, 2001. – 319 p.
2. Myakishev, G.Ya. Physique : Électrodynamique. 10e-11e années : cahier de texte Pour étude approfondie physique / G.Ya. Myakishev, A.3. Sinyakov, V.A. Slobodskov. – M. : Outarde, 2005. – 476 p.

Le champ magnétique d'un circuit dans lequel l'intensité du courant change induit un courant non seulement dans d'autres circuits, mais aussi dans lui-même. Ce phénomène est appelé auto-induction.

Il a été établi expérimentalement que le flux magnétique du vecteur d'induction du champ magnétique créé par le courant circulant dans le circuit est proportionnel à l'intensité de ce courant :

où L est l'inductance du circuit. Caractéristique constante d'un circuit, qui dépend de sa forme et de sa taille, ainsi que de la perméabilité magnétique de l'environnement dans lequel se trouve le circuit. [L] = Gn (Henri,

1Gn = Wb/A).

Si pendant le temps dt le courant dans le circuit change de dI, alors le flux magnétique associé à ce courant changera de dФ = LdI, à la suite de quoi une force électromotrice auto-inductive apparaît dans ce circuit :

Le signe moins montre que la force électromotrice d'auto-induction (et, par conséquent, le courant d'auto-induction) empêche toujours un changement dans la force du courant qui a provoqué l'auto-induction.

Un exemple clair du phénomène d'auto-induction est celui des courants supplémentaires de fermeture et d'ouverture qui se produisent lorsque des circuits électriques présentant une inductance importante sont allumés et éteints.

Énergie du champ magnétique

Un champ magnétique a une énergie potentielle qui, au moment de sa formation (ou de sa modification), est reconstituée grâce à l'énergie du courant dans le circuit, ce qui agit contre la force électromotrice auto-inductive résultant du changement du champ. .

Travaillez dA pendant une période de temps infiniment petite dt, pendant laquelle la force électromotrice d'auto-induction et le courant I peut être considéré comme constant, égal à :

. (5)

Le signe moins indique qu'un travail élémentaire est effectué par le courant contre la force électromotrice d'auto-induction. Pour déterminer le travail lorsque le courant passe de 0 à I, on intègre le membre de droite, on obtient :

. (6)

Ce travail est numériquement égal à l'augmentation de l'énergie potentielle ΔW p du champ magnétique associé à ce circuit, soit A = -ΔW p.

Exprimons l'énergie du champ magnétique à travers ses caractéristiques en utilisant l'exemple d'un solénoïde. Nous supposerons que le champ magnétique du solénoïde est uniforme et principalement localisé à l’intérieur de celui-ci. Remplaçons en (5) la valeur de l'inductance du solénoïde, exprimée à travers ses paramètres et la valeur de l'intensité du courant I, exprimée à partir de la formule d'induction du champ magnétique du solénoïde :

, (7)

où N – nombre total tours de solénoïde ; ℓ – sa longueur ; S – section transversale du canal interne du solénoïde.

, (8)

Après substitution on a :

En divisant les deux côtés par V, nous obtenons la densité d'énergie du champ volumétrique :

(10)

ou, étant donné que
on a,
. (11)

Courant alternatif

2.1 Courant alternatif et ses principales caractéristiques

Le courant variable est un courant qui change avec le temps à la fois en ampleur et en direction. Un exemple de courant alternatif est la consommation de courant industrielle. Ce courant est sinusoïdal, c'est à dire la valeur instantanée de ses paramètres évolue dans le temps selon la loi du sinus (ou cosinus) :

je= je 0 sinωt, u = U 0 péché(ωt + φ 0). (12)

P. Un courant sinusoïdal variable peut être obtenu en faisant tourner le châssis (circuit) à une vitesse constante

dans un champ magnétique uniforme avec induction B(Fig.5). Dans ce cas, le flux magnétique pénétrant dans le circuit change selon la loi

où S est l'aire du contour, α = ωt est l'angle de rotation du bâti pendant le temps t. Un changement de flux entraîne l'apparition d'une force électromotrice induite

, (17)

dont la direction est déterminée par la règle de Lenz.

E Si le circuit est fermé (Fig. 5), alors le courant le traverse :

. (18)

Graphique de changement de force électromotrice et courant d'induction je présenté sur la Fig.6.

Le courant alternatif est caractérisé par une période T, fréquence ν = 1/T, fréquence cyclique
et phase φ = (ωt + φ 0) Graphiquement, les valeurs de tension et de courant alternatif dans une section du circuit seront représentées par deux sinusoïdes, généralement décalées en phase de φ.

Pour caractériser le courant alternatif, les notions de valeur actuelle (efficace) du courant et de la tension sont introduites. La valeur efficace du courant alternatif est la force d'un courant continu qui libère dans un conducteur donné la même quantité de chaleur pendant une période que celle libérée par le courant alternatif donné.

,
. (13)

Les appareils inclus dans le circuit à courant alternatif (ampèremètre, voltmètre) affichent les valeurs efficaces du courant et de la tension.

Nous avons déjà étudié qu'un champ magnétique apparaît à proximité d'un conducteur transportant du courant. Nous avons également étudié qu'un champ magnétique alternatif génère un courant (phénomène d'induction électromagnétique). Considérons circuit électrique. Lorsque l'intensité du courant change dans ce circuit, le champ magnétique change, ce qui entraîne une augmentation supplémentaire courant induit. Ce phénomène est appelé auto-induction, et le courant résultant dans ce cas est appelé courant d'auto-induction.

Phénomène d'auto-induction- il s'agit de l'apparition d'une FEM dans un circuit conducteur, créée à la suite d'un changement de l'intensité du courant dans le circuit lui-même.

Inductance de boucle dépend de sa forme et de sa taille, des propriétés magnétiques de l'environnement et ne dépend pas de l'intensité du courant dans le circuit.

La force électromotrice d'auto-induction est déterminée par la formule :

Le phénomène d’auto-induction est similaire au phénomène d’inertie. Tout comme en mécanique il est impossible d’arrêter instantanément un corps en mouvement, de même un courant ne peut pas acquérir instantanément une certaine valeur en raison du phénomène d’auto-induction. Si une bobine est connectée en série avec la deuxième lampe dans un circuit composé de deux lampes identiques connectées en parallèle à une source de courant, alors lorsque le circuit est fermé, la première lampe s'allume presque immédiatement et la seconde avec un retard notable.

Lorsque le circuit est ouvert, l'intensité du courant diminue rapidement et la force électromotrice d'auto-induction qui en résulte empêche la diminution du flux magnétique. Dans ce cas, le courant induit est dirigé de la même manière que celui d'origine. La force électromotrice auto-induite peut être plusieurs fois supérieure à la force électromotrice externe. C’est pourquoi les ampoules grillent très souvent lorsque les lumières sont éteintes.