Un impact est un phénomène mécanique dans lequel une interaction à court terme de corps provoque une modification finale du vecteur vitesse de tout ou partie des points. système matériel avec un changement négligeable dans la position des points du système. L'intervalle de temps pendant lequel l'impact se produit est indiqué par une lettre et est appelé temps d'impact.

L'impact est un phénomène courant lorsqu'on considère le mouvement des corps macroscopiques et des particules microscopiques, telles que les molécules de gaz. Ainsi, le phénomène d'impact joue un rôle important dans un certain nombre de problèmes techniques et physiques. La nature de l'impact dépend dans une large mesure de la structure physique des corps en collision.

Pouvoirs instantanés

Le temps pendant lequel se produit l'impact étant faible, le changement final de vitesse lors de l'impact correspond à de très grandes accélérations des points du système. Par conséquent, les forces agissant pendant le processus d’impact sont plusieurs fois supérieures aux forces normales.

Ces forces sont appelées forces instantanées. La mesure directe des forces instantanées est très difficile, car le temps d'impact est généralement exprimé en millièmes ou dix millièmes de seconde. De plus, pendant ce laps de temps extrêmement court, les forces instantanées ne restent pas constantes : elles augmentent de zéro jusqu'à un certain maximum, puis diminuent à nouveau jusqu'à zéro. Pour cette raison, les forces provoquant l’impact doivent être caractérisées à l’aide de concepts spéciaux.

Impulsion d'impact

Considérons un point de masse se déplaçant sous l'action d'une force finie : on lui applique alors à un instant une force instantanée P, dont l'action cesse à l'instant . Notons la vitesse du point à certains instants et, par conséquent, en appliquant le théorème du moment à ces instants, nous obtenons :

La première de ces intégrales représente l'impulsion d'une force finie dans le temps et est donc une petite quantité du même ordre que . Par conséquent, la vitesse du point considéré ne peut subir un changement fini que si l'impulsion de la force instantanée P est finie, ce qui signifie que nous avons :

là où on l'appelle impact, ou impulsion instantanée, il caractérise l'action d'une force instantanée lors de l'impact.

Équation de base de la théorie de l'impact

Puisque l'impulsion d'une force finie est de l'ordre de petite ampleur, elle peut être négligée par rapport à l'impulsion finie. Par conséquent, lors de l'étude de l'action des forces instantanées lors d'un impact, l'action des forces finies peut être ignorée, et le Le théorème d'impulsion pour un point lors d'un impact a la forme :

Les vitesses ponctuelles correspondant au début et à la fin de l'impact sont appelées vitesses pré-impact et post-impact. L'égalité résultante reliant les vitesses d'un point avant et après l'impact avec l'impulsion instantanée est appelée l'équation de base de la théorie de l'impact. Dans cette théorie, il joue le rôle de loi fondamentale de la dynamique.

Déplacement des points lors de l'impact

La vitesse de la pointe lors de l'impact reste finie, passant de à A partir de là le mouvement de la pointe sera ou il sera petite valeur ordre M. Ainsi, lors de l'impact, la pointe n'a pas le temps de bouger de manière notable. En négligeant ce mouvement négligeable, on peut dire que la seule conséquence de l'action d'une force instantanée est un changement brusque de la vitesse de la pointe. Étant donné que le vecteur vitesse peut changer non seulement en amplitude, mais aussi en direction, la trajectoire du point au moment de l'impact peut subir une torsion (un coin) (Fig. 131).

Équations d'impact d'un système matériel

Considérons Système mécanique, composé de points matériels. Supposons que parmi les forces externes et internes agissant sur les points du système, il y ait des forces instantanées, que nous désignons respectivement. Ensuite, pour chaque point du système, nous pouvons écrire l'équation de base de l'impact :

Multiplions chacune de ces égalités par r, vectoriellement, où est le rayon vecteur du point correspondant à l'instant d'impact (ou un intervalle de temps infinitésimal d'impact). On obtient alors l'égalité :

Pour exclure les forces instantanées internes agissant sur le système, on additionne terme par terme chaque groupe des égalités indiquées. En conséquence nous obtenons :

puisqu'il a été prouvé précédemment que pour les efforts internes

où P est la quantité de mouvement du système.

En plus,

où est l’impulsion de choc de la force externe agissant sur un point du système. Par conséquent, la première des égalités résultantes peut s’écrire :

Puisqu'il s'agira de la quantité de mouvement du système avant et après l'impact, nous avons : la variation de la quantité de mouvement du système pendant le temps d'impact est égale à la somme des impulsions instantanées de toutes forces externes, agissant sur le système.

Mécanisme d'impact. Dans la mécanique d'un corps absolument rigide, un choc est considéré comme un processus brusque dont la durée est infinitésimale. Lors d'un impact, important mais instantané forces actives, conduisant à un changement fini de l'élan. Dans les systèmes réels, des forces finies agissent toujours pendant un intervalle de temps fini, et la collision de deux corps en mouvement est associée à leur déformation près du point de contact et à la propagation d'une onde de compression à l'intérieur de ces corps. La durée de l'impact dépend de nombreux facteurs physiques : les caractéristiques élastiques des matériaux des corps en collision, leur forme et leur taille, vitesse relative rapprochement, etc.

Le changement d'accélération dans le temps est généralement appelé impulsion d'accélération de choc ou impulsion de choc, et la loi de changement d'accélération dans le temps est appelée forme d'impulsion de choc. Les principaux paramètres de l'impulsion de choc comprennent l'accélération maximale du choc (surcharge), la durée de l'accélération du choc et la forme de l'impulsion.

Il existe trois principaux types de réaction des produits aux charges de choc :

* mode d'excitation balistique (quasi-amortissement) (la période d'oscillations naturelles de l'appareil électrique est plus longue que la durée de l'impulsion d'excitation) ;

* mode d'excitation quasi-résonance (la période d'oscillations naturelles de l'EM est approximativement égale à la durée de l'impulsion d'excitation) ;

* mode d'excitation statique (la période d'oscillations naturelles du CE est inférieure à la durée de l'impulsion d'excitation).

En mode balistique, la valeur d'accélération maximale de l'EM est toujours inférieure à l'accélération maximale de l'impulsion de choc d'impact. Quasi-résonant Le mode d'excitation quasi-résonant est le plus rigide en terme d'amplitude des accélérations excitées (m supérieur à 1). En mode d'excitation statique, la réponse du CE répète complètement l'impulsion appliquée (m=1), les résultats du test ne dépendent pas de la forme et de la durée de l'impulsion. Les tests dans la région statique sont équivalents aux tests d'accélération linéaire, car on peut le considérer comme un coup d'une durée infinie.

Les essais d'impact sont réalisés dans un mode d'excitation quasi-résonant. La résistance aux chocs est évaluée par l'intégrité de la structure EC (absence de fissures, d'éclats).

Des tests d'impact sont effectués après des tests d'impact sous charge électrique pour vérifier la capacité de l'ECU à remplir ses fonctions dans des conditions de choc mécanique.

En plus des supports à chocs mécaniques, des supports à chocs électrodynamiques et pneumatiques sont utilisés. Dans les stands électrodynamiques, une impulsion de courant traverse la bobine d'excitation du système mobile, dont l'amplitude et la durée déterminent les paramètres de l'impulsion de choc. Sur les supports pneumatiques, l'accélération du choc est obtenue lorsque la table entre en collision avec un projectile tiré depuis un pistolet pneumatique.

Les caractéristiques des supports d'impact varient considérablement : capacité de charge, capacité de charge - de 1 à 500 kg, nombre de coups par minute (réglable) - de 5 à 120, accélération maximale - de 200 à 6000 g, durée d'impact - de 0,4 à 40 MS.

Estimer le temps d'impact élastique de corps solides, en considérant la collision d'une tige heurtant son extrémité sur une paroi fixe et indéformable (Fig.).

Le plus souvent, dans les problèmes, on suppose que l'impact élastique des corps solides se produit instantanément, mais il est bien évident que cette hypothèse est une idéalisation.
La collision de corps réels prend toujours une période de temps limitée τ . En fait, si le changement de quantité de mouvement d'un corps lors d'une collision se produisait instantanément,
F = mΔv/t →0 → ∞
alors la force d'interaction entre les corps lors de l'impact serait infiniment grande, ce qui, naturellement, n'arrive pas.
Qu’est-ce qui pourrait déterminer la durée de la collision ? Supposons que nous considérons la réflexion d'un corps élastique sur une paroi indéformable. Lors d'une collision, l'énergie cinétique du corps pendant la première moitié de la collision est convertie en énergie potentielle de déformation élastique du corps. Au cours de la seconde moitié, l'énergie de déformation est reconvertie en énergie cinétique du corps qui rebondit.

Cette idée a été incluse dans la tâche de test 2005. Résolvez ce problème pour comprendre ce moment.
 Tâche. Deux rondelles absolument élastiques avec masses m 1 = m 2 = 240 g chacun glisse progressivement le long d'une surface horizontale lisse l'un vers l'autre avec des vitesses dont les modules v1 = 21 m/s Et v2 = 9,0 m/s. Valeur énergétique potentielle maximale E la déformation élastique des rondelles lors de leur collision centrale est égale à ...J.

Il est donc évident que les propriétés élastiques du corps jouent un certain rôle lors d’une collision. On peut donc s'attendre à ce que la durée de l'impact dépende du module d'Young du matériau du corps. E, sa densité ρ et ses dimensions géométriques. Il est possible que la durée de l'impact τ ça dépend de la vitesse v, avec lequel le corps heurte un obstacle.
Il est facile de voir qu’il ne sera pas possible d’estimer le temps de collision en utilisant uniquement des considérations dimensionnelles. En effet, même si l'on prend comme corps incident une balle dont les dimensions sont caractérisées par un seul paramètre - le rayon R., puis à partir des quantités E, ρ , R. Et v Vous pouvez créer d’innombrables expressions qui ont la dimension du temps :
τ = √(ρ/E) × f(ρv 2 /E), (1)
Où F− fonction arbitraire d'une quantité sans dimension ρv 2 /E. Par conséquent, pour trouver τ une réflexion dynamique est nécessaire.
Le moyen le plus simple d'effectuer une telle analyse consiste à utiliser un corps ayant la forme d'une longue tige.
Laissez une tige se déplacer avec vitesse v, percute de plein fouet un mur fixe. Lorsque la section d'extrémité de la tige entre en contact avec la paroi, les vitesses des particules de la tige se trouvant dans cette section deviennent instantanément nulles. Au moment suivant, les particules situées dans la section adjacente s'arrêtent, etc. La section de la tige dont les particules sont à ce moment là est déjà arrêté et est dans un état déformé. Autrement dit, à cet instant, la partie de la tige qui a été atteinte par l'onde de déformation élastique se propageant le long de la tige à partir du point de contact avec l'obstacle est déformée. Cette onde de déformation se propage le long de la tige à la vitesse du son toi. Si l'on suppose que la tige est entrée en contact avec le mur au moment t = 0, puis au moment t la longueur de la partie comprimée de la tige est égale à Utah. Cette partie de la tige de la Fig. UN ombragé.

Dans la partie non ombrée du bâtonnet, les vitesses de toutes ses particules sont toujours égales v, et dans la partie comprimée (ombrée) de la tige, toutes les particules sont au repos.
La première étape du processus de collision de la tige avec la paroi se terminera au moment où la tige entière se révèle déformée et les vitesses de toutes ses particules deviennent nulles (Fig. b).

A ce moment, l'énergie cinétique de la tige d'impact est entièrement convertie en énergie potentielle de déformation élastique. Immédiatement après, commence la deuxième étape de la collision, au cours de laquelle la tige revient à son état non déformé. Ce processus commence à l'extrémité libre de la tige et, se propageant le long de la tige à la vitesse du son, se rapproche progressivement de l'obstacle. En figue. V

la tige est représentée au moment où la partie non ombrée n'est plus déformée et toutes ses particules ont une vitesse v, dirigé vers la gauche. La zone ombrée est toujours déformée et les vitesses de toutes ses particules sont nulles.
La fin de la deuxième étape de la collision se produira au moment où la tige entière s'avère non déformée et toutes les particules de la tige acquièrent de la vitesse. v, dirigée à l'opposé de la vitesse de la tige avant l'impact. A ce moment, l'extrémité droite de la tige est séparée de l'obstacle : la tige non déformée rebondit sur le mur et se déplace dans la direction opposée avec la même vitesse en valeur absolue (Fig. g).

L'énergie de déformation élastique de la tige est entièrement reconvertie en énergie cinétique.
De ce qui précède, il ressort clairement que la durée de la collision τ est égal au temps de passage du front d'onde de déformation élastique le long de la tige en va-et-vient :
τ = 2l/u, (2)
Où je− longueur de la tige.
La vitesse du son dans la tige u peut être déterminée comme suit. Considérez la tige au moment du temps t(riz. UN) lorsque l'onde de déformation se propage vers la gauche. La longueur de la partie déformée de la tige à ce moment est égale à Utah. Par rapport à l'état non déformé, cette partie a été raccourcie du montant Vermont, égale à la distance traversé à ce moment par la partie encore non déformée de la tige. La déformation relative de cette partie de la tige est donc égale à v/u. Basé sur la loi de Hooke
v/u = (1/E) × F/S, (3)
Où S− surface de la section transversale de la tige, F− force agissant sur la tige depuis le mur, E− Module de Young.
Depuis la déformation relative v/u est la même à tout moment tant que la tige est en contact avec l'obstacle, alors, comme le montre la formule (3), la force F est constante. Pour trouver cette force, on applique la loi de conservation de la quantité de mouvement à la partie arrêtée de la tige. Avant le contact avec l'obstacle, la partie de la tige en question avait une impulsion ρSut.v, et à l'heure actuelle t son élan est nul.
C'est pourquoi
ρSut.v = Ft. (4)
Force de substitution à partir d'ici F dans la formule (3), on obtient
u = √(E/ρ). (5)
Maintenant l'expression du temps τ . La déformation de la collision de la tige avec la paroi (2) prend la forme
τ = 2l√(ρ/E). (6)
Temps de collision τ peut être trouvé d’une autre manière, en utilisant la loi de conservation de l’énergie. Avant la collision, la tige n'est pas déformée et toute son énergie est de l'énergie cinétique. mouvement vers l'avant mv2/2. Après quelque temps τ/2 dès le début de la collision, les vitesses de toutes ses particules, comme nous l'avons vu, deviennent nulles, et la tige entière se déforme (Fig. b). La longueur de la tige a diminué de Δl par rapport à son état non déformé (Fig. d).

A cet instant, toute l'énergie de la tige est l'énergie de sa déformation élastique. Cette énergie peut s'écrire sous la forme
W = k(Δl) 2 /2,
Où k− coefficient de proportionnalité entre force et déformation :
F = kΔl.
En utilisant la loi de Hooke, ce coefficient est exprimé en termes de module d'Young E et dimensions de la tige :
σ = F/S = (Δl/l)E,
F = SEΔl/l et F = kΔl,
d'ici
k = ES/l. (7)
Déformation maximale Δlégale à la distance sur laquelle se déplacent les particules de l'extrémité gauche du bâtonnet pendant le temps τ/2(riz. d). Puisque ces particules se déplaçaient à une vitesse v, Que
Δl = vτ/2. (8)
Nous assimilons l'énergie cinétique de la tige avant l'impact et l'énergie potentielle de déformation. Considérant que la masse de la tige
m = ρSl,
et en utilisant les relations (7) et (8), on obtient
ρSlv 2 /2 = ES/(2l) × (vτ/2) 2,
où pour τ encore une fois, nous obtenons la formule (6).
Ce temps de collision est généralement très court. Par exemple, pour une tige d'acier ( E = 2 × 10 11 Pa, ρ = 7,8 × 10 3 kg/m 3) longueur 28 cm le calcul selon la formule (6) donne τ = 10 −4 s.
Force F, agissant sur le mur lors d'un impact, peut être trouvé en substituant la vitesse du son dans la tige (5) dans la formule (4) :
F = Sv√(ρE). (9)
On constate que la force agissant sur la paroi est proportionnelle à la vitesse de la tige avant l'impact. Mais pour que la solution ci-dessus soit applicable, il faut que la contrainte mécanique de la tige F/S n'a pas dépassé la limite élastique du matériau à partir duquel la tige a été fabriquée. Par exemple, pour l'acier, la limite élastique
(F/S) max = 4 × 10 8 Pa.
C'est pourquoi vitesse maximum v une tige d'acier, pour laquelle sa collision avec un obstacle peut encore être considérée comme élastique, s'avère, selon la formule (9), égale à 10 m/s. Cela correspond à la vitesse chute libre corps juste au-dessus 5 m.
Rappelons à titre de comparaison que la vitesse du son dans l'acier u = 5000 m/s, c'est à dire. v<< u .
Le temps de collision de la tige avec un obstacle fixe (contrairement à la force) s'est avéré indépendant de la vitesse de la tige. Ce résultat n’est cependant pas universel, mais est lié à la forme spécifique du corps en question. Par exemple, pour une balle élastique, le temps de collision avec un mur dépend de sa vitesse. L’examen dynamique de ce cas s’avère plus complexe. Cela est dû au fait que ni la zone de contact entre la balle déformée et le mur ni la force agissant sur la balle lors de la collision ne restent constantes.

Pouls - santé, espérance de vie, vieillissement et immortalité.

Le pouls est le choc dans les vaisseaux sanguins provoqué par les coupsnotre cœur, et la taille et la nature du travail,Toute notre vie en dépend, comme du pendule principal ; ils déterminent l'espérance de vie, la santé, le vieillissement et l'immortalité. La fréquence du pouls et la taille du cœur donnent vitesse de vie, sa durée et le vieillissement. Le cœur des organismes vivants, parfait et précismécanismes du temps et mètres vitesse de la vie.Pendant des milliers d’années, les gens ont essayé de reproduire la précision et les capacités uniques du cœur sous forme d’eau, de sablier ou de montres mécaniques. Les informations sont codées et construit dans les gènes chromosomes, organismes et populations, sur l'intensité et le niveau de travail dont dépend la prospérité,l'espérance de vie et leur durée de vie.

Z La dépendance de la nature du pouls et du travail du cœur à l'égard de l'impulsion, du stimulus ou des conditions constituait la basediagnostic du pouls,déterminer et gérer l'état du corps, les perspectives sportives, les propriétés reproductives, la profondeur du tonus et l'espérance de vie possible.

Pouls normalune personne en bonne santé devrait avoir entre 65 et 75 battements. par minute, son niveau pour le poids moyen ne devrait pas changer, le taux de vieillissement et l'espérance de vie à 25 et 100 ans dépendent du pouls optimal et harmonieux. La fréquence cardiaque au repos d'une personne estde 30 à 200 battements. par minute et plus, change de poids, d'âge, d'heure de la journée, de forme physique, d'habitudeset style de vie. La fréquence des battements et la taille du cœur sont modifiées par les maladies de la personne et du corps ; une diminution du pouls accompagnée d'une bradycardie agrandit le cœur et une augmentation du pouls accompagnée d'une tachycardie réduit la taille.

La fréquence cardiaque et le caractère montrent la quantité de santé, physique la condition et la taille sont la force, la vitesse, l’endurance et le poids – les caractéristiques de croissance du corps. Les oiseaux et les animaux à la maison vivent beaucoup plus longtemps que leurs homologues libres dans la nature, parfois cette différence diffère considérablement, leur niveau de métabolisme change et diminue et leur taille augmente.

Le pouls de Calibre en vol Par exemple est de 1 200 battements par minute, au repos 500 battements et dans la stupeur seulement 50 battements. Le pouls d’un crocodile est normalement de 25 à 40 battements par minute, et en état de torpeur, il est de 1 à 5 battements, en fonction de sa masse.Les calibres vivent 1 à 2 ans, certaines espèces jusqu'à 9 ans, les crocodiles 5 à 8 ans, certaines espèces peuvent vivre jusqu'à 100 ans et les baleines vivent 30 à 50 ans, certaines espèces de baleines jusqu'à 200 ans ou plus.

La biochimie du corps et le travail des organes changent quelques secondes après l'exposition, et le pouls change son travail en une fraction de seconde, changeantproportions de substances et santé, priorités etnature de l'adaptation,niveau de vieillissement et avenirdurée de la vie ou immortalité.

En modifiant ce que l'on appelle la variabilité, différentes espèces peuvent réduire leur dépense énergétique lors de changements de conditions extérieures et d'environnement, démontrant ainsi des records d'endurance et de vitesse dans la lutte pour la survie. Un crocodile peut rester sans nourriture pendant un an ou plus, et les petits antilopes et gazelles rivalisent de vitesse avec un guépard quelques jours, voire quelques heures après la naissance.

Bien sûr, une personne ne peut pas rester sans nourriture pendant des mois, et encore moins un an, comme un crocodile, mais la réaction et l'adaptation peuvent aussi varier considérablement, tout commefluctuations du pouls où. Ainsi, lors du refroidissement, le pouls ralentit et lors du travail ou de la maladie, il augmente fortement. Plus ces fluctuations sont fortes, plus la profondeur du tonus corporel et le niveau métabolique sont généralement élevés.

L'espérance de vie dépend des gènes d'un organisme particulier, du pouls et du taux métabolique. Plus la masse des espèces d'un organisme est grande, plus l'espérance de vie est élevée, il a été constaté que plus la température naturelle de l'organisme est basse, plus elle est élevée. Il suffit d'abaisser la température d'un degré et demi à deux degrés, par rapport à la température naturelle de 36,6 degrés, pour une personne ayant un poids optimal, cela réduira le vieillissement et augmentera l'espérance de vie de plusieurs dizaines d'années ou plus. Il convient de mentionner que chaque type a sa propre masse optimale. Pour les personnesselon le sexe et la taille,il s'agit de 55 à 85 kilogrammes, dépasser ces limites réduit l'espérance de vie.

Objectivement, tout excès de 60 kilogrammes est déjà un inconvénient, et la différence de poids moyen, qui dépend du sexe, ne doit pas dépasser 20 à 25 kg. Il a été remarqué que les personnes dont le poids et la taille sont inférieurs souffrent moins de maladies nerveuses de fond, de cancer, de diabète, etc., ce qui est associé à un meilleur fonctionnement du système immunitaire et à une meilleure qualité des tissus et au niveau de régénération, qui diminuent. avec un poids croissant.

L'espérance de vie humaine élevée est en moyenne de 70 à 80 ans, et dans d'autres cas jusqu'à 100 ans ou plus. Le vieillissement lent par rapport aux animaux est le prix à payer pour la perte du métabolisme. En conséquence, nous souffrons de maladies, dont beaucoup n’existent pas dans le monde animal, et nous devons supporter une longue période de récupération des fonctions des organes et du corps après une maladie, une blessure ou un travail. Par exemple, certains insectes restaureront des dommages incompatibles avec la vie en une demi-heure, et une fleur cueillie d'une plante peut parcourir un cycle complet avant de produire des graines à part entière, ce qui n'est pas possible pour l'homme. Une personne est obligée de s'occuper de ses enfants jusqu'à ce qu'ils aient 18-20 ans ou plus jusqu'à ce qu'ils soient complètement adaptés à une vie indépendante ; c'est la période pendant laquelle toutes les principales espèces animales ont déjà terminé leur cycle de vie.

Nous devons comprendre que les principaux régulateurs sont situés dans notre cerveau, ce sont de petites sections - le thymus, la glande pinéale et l'hypothalamus le plus important, dont dépendent toutes nos fonctions, y compris le pouls. Ce sont ces organes dont dépend le travail de la production d'hormones de jeunesse et de vie, en particulier de l'hormone gonadotrope importante, connue sous le nom d'hormone de croissance.La glande pinéale produit de la mélatonine et de la sérotonine. La mélotonine détermine les habitudes de sommeil, de repos et d'espérance de vie, et la sérotonine est responsable de la croissance physique et de la bonne humeur. Plus il y a d'hormones par unité de masse, plus le niveau de santé est élevé, et une baisse de leurs valeurs conduit à des maladies, aggravant la gestion des organes et des tissus. Il s'agit d'une situation courante dans l'apparition et le développement du cancer, une diminution de la qualité des tissus, lorsque la santé du corps est mesurée par l'organe le plus faible ou le plus mauvais.

On sait que lors de la production d'hormones, pendant le sommeil la température du corps humain baisse,et la fréquence cardiaque augmente pendant le sommeil paradoxal, nous pouvons conclure que l'espérance de vie dépend de la quantité et de la qualité du sommeil. En augmentant la durée et la qualité du sommeil, vous pouvez contrôler la production d'hormones, augmenter l'espérance de vie et d'autres processus et fonctions du corps.

Dans la nature, les animaux tombent dans la stupeur et le long sommeil, trouvant une sécurité totale, des conditions stables et confortables, au fond du sol ou au plafond des grottes etloin du soleil.Dans les cas extrêmes, l'ombre d'un arbre offre au corps une relaxation extrême et le prototype de la biochimie nécessaire, réduisant le pouls. Il s’avère que les animaux transforment les pires conditions environnementales en leur plus grand avantage, c’est-à-dire en produisant des hormones, en s’endormant ou en dormant longtemps et en perdant de la masse.

Le plus intéressant est que parfois les gens dans certaines situations tombent aussi dans un long sommeil et même dans la torpeur, cessant de vieillir ; on connaît de nombreux cas de sommeil lithargique et même un cas de torpeur. Hamba-Lama est entré dans cet état en 1927, selon son testament, il a été retiré de la tombe en 2002, alors qu'il avait 160 ans et qu'il respirait, son cœur battait à une fréquence de 2 battements par minute, et son âge biologique, selon scientifiques, avait 75 ans. Maintenant, il est très probablement mort parce qu'il n'y a personne pour l'aider à sortir de l'animation suspendue, car pour diverses raisons, aucun de sesétudiants et adeptes.

En donnant à notre corps détente, confort et biochimie idéale, en stimulant la production ou en introduisant des hormones toutes faites, nous pouvons obtenir une augmentation de l'espérance de vie en modifiant le pouls en fonction des influences extérieures dans la phase et les intérêts du corps, reproduisant essentiellement le remède macropulos.

Les scientifiques ont remarqué qu'un QI élevé est le niveau d'intelligence qui garantit une longue espérance de vie.QI - 85 vivent jusqu'à 80 ans, et avecQI - 115 vit plus de 100 ans, cela s'explique par la plus grande résistance au stress des personnes dotées d'une intelligence plus élevée. Mais il est très probablement grandLe QI et l’espérance de vie élevée sont liés à la génétique, au type de biochimie et aux caractéristiques du cœur et du pouls.

Les statistiques montrent que ce sont les personnes nerveuses et surexcitées qui tombent souvent malades et raccourcissent leur vie en raison de l'épuisement des réserves des composants les plus précieux du corps. Le caractère favorable de l'environnement extérieur est important pour la population : plus les conditions extérieures sont sévères, plus la période entre les générations est courte. Ainsi, avec l’avènement de conditions confortables, l’espérance de vie moyenne des personnes a triplé.

Il existe une relation claire entre la performance, la productivité, la reproduction d'une part et l'espérance de vie d'autre part. Plus la composante de la première partie est élevéeet plus le pouls est élevé ou plus le poids corporel est faible,plus l’espérance de vie est faible. La reproduction occupe une place particulière dans l'espérance de vie, ce qui explique peut-être pourquoi les dieux, qui dans les mythes vivaient éternellement, ne pouvaient pas avoir d'enfants.

Il faut faire attention au fait que chaque type d'organisme vivant, y compris le nôtre, a ses propres valeurs optimales de pouls et de masse, dont le dépassement provoque diverses maladies et une réduction de l'espérance de vie. Ce n'est un secret pour personne que les personnes dont la taille est supérieure à 195 centimètres vivent entre 30 et 50 ans, c'est-à-dire nettement moins que celles dont la taille est inférieure à 180 centimètres, qui vivent entre 60 et 100 ans, et parfois plus.

L'un des désirs les plus profonds de toute personne est de vivre éternellement ; en lien avec ces aspirations, de grands esprits, des spécialistes expérimentés et des alchimistes recherchent depuis des milliers d'années l'élixir ou le code de l'immortalité. Récemment, cette recherche a conduit à une sous-espèce microscopique discrète de méduse nutriculaire Turinopsis mesurant seulement 5 millimètres. Il s'est avéré qu'ils sont vraiment immortels et peuvent vivre mille ans. Et le code de l’immortalité ou de la jeunesse est contenu dans la biochimie de leur corps. Ils sont capables de restaurer leur jeunesse en injectant une substance après la reproduction et en atteignant une certaine limite de biorythmes. A partir de ce moment, commence le rajeunissement, tournant dans la direction opposée de l'état adulte à la forme larvaire, atteignant le stade de polype larvaire, à nouveau vers l'organisme adulte. Cela continue autant de fois que souhaité, et en fait pour toujours, à moins qu'ils ne soient physiquement détruits, par exemple par un prédateur.

Pour augmenter l'espérance de vie et la biochimie nécessaire avec une impulsion d'un à deux battements par minute, il est plus correct de mettre le corps en transe ou en torpeur au lieu de le geler et d'endommager les cellules. Considérant que dans un espace limité, vous pouvez créer pratiquement toutes les conditions des milliers ou des millions de fois différentes en ampleur des influences extérieures, la nature du sommeil ou de la torpeur peut également être créée de manière assez confortable et harmonieuse pour un organisme particulier. Ceci est extrêmement important lors de vols en dehors du système solaire, où il est nécessaire de maintenir la constance interne de la biochimie, où le fond de calcium et de potassium est particulièrement important, mais il existe également des restrictions de masse, lorsque les installations cryogéniques s'avéreront être un un luxe inabordable.

Il suffit de recréer les conditions pour atteindre la jeunesse éternelle et l'immortalité.

Depuis des temps immémoriaux, les gens se demandent à quoi étaient destinés les dolmens mégalithiques. Et chacun décrit sa structure en des termes similaires : il s'agit généralement de quatre pierres soigneusement ajustées les unes aux autres, dont l'une est percée et recouverte d'une cinquième pierre sur le dessus. L'ensemble, parfois avec une sixième pierre destinée au sol, forme une pièce avec un bouchon soigneusement posé bouchant le trou.

La conclusion qui me vient à l'esprit est qu'une personne est entrée à l'intérieur, et plus encore, en se fermant avec un bouchon, elle allait se protéger de quelque chose. De quoi ? Dans cette conception, l’une des sorties les plus appropriées provient des influences extérieures et, en premier lieu, du soleil, car des instruments de haute précision sont placés en profondeur sous terre pour augmenter leur sensibilité.Dalmens très probablement -c'est une sorte de sanctuaire pour atteindre l'illuminationet la transe avec un pouls de plusieurs battements par minute, où chacun, en fonction de ce pour quoi son cerveau était aiguisé, pouvait recevoir son secret.

Les cellules des monastères sont destinées aux mêmes objectifs ; il y a seulement 10 000 ans, les gens abordaient cela de manière plus approfondie et monumentale, en tenant compte des interactions de la nature, des organismes vivants et des lois de la physique. Dans cette conception, les bâtiments et les dolmens de Krasnodar ont certainement permis d'augmenter la sensibilité et de préparer le cerveau à entrer en transe. Par exemple, pour communiquer avec les esprits des morts, ils se connectaient au champ d'information, ce qui permettait la proscopie et la rétroscopie - pour voir l'avenir et le passé. En plus ils l'ont juste éteintéchapper aux problèmes terrestres et passé afin de se détendre pleinement et de commencer une nouvelle vie.

Nos ancêtres ont donné les dolmens, une méthode et un dispositif pour le chemin le plus court, atteignant l'harmonie et la perfection, et nous devons restaurer nous-mêmes la « technique » et « l'école ».

Le phénomène dans lequel, sur une période de temps négligeable, les vitesses des points changent d'une quantité finie est appelé un impact..

Le changement fini de la quantité de mouvement sur une période d'impact négligeable se produit parce que les amplitudes des forces développées lors de l'impact sont très grandes, c'est pourquoi les impulsions de ces forces lors de l'impact sont des valeurs finies. Tel les forces sont appelées instantanées ou d'impact.

Laissez l'objet se déplacer sous l'influence des forces appliquées avec une résultante Rk MT Mà un moment donné, la force d'impact agit R. , qui a cessé son action au moment t 2 = t 1 + t, Où t- le temps d'impact.

D'après le théorème de changement de quantité de mouvement MT

mtoi 2 - mtoi 1 = S + S À,(UN)

Où S , S À- en conséquence, forcer les impulsions R. Et R. À.

L'impulsion de la résultante sur une courte période de temps est de l'ordre de la petitesse, comme t, et l'impulsion S force d'impact P. est une quantité finie. C'est pourquoi S À peut être négligé. Alors l’équation (a) prend la forme

mtoi 2 - mtoi 1 = S (16-1)

toi 2 - toi 1 = S/ m. (16-2)

Parce que la durée de l'impact est courte, et la vitesse de la pointe pendant ce temps est finie, alors le déplacement de la pointe lors de l'impact est faible et peut être négligé.

À la position B, où le point reçoit l'impact, le changement final de vitesse est

Dtoi = toi 1 - toi 2 .

Par conséquent, en position B, il y a un changement brusque dans la trajectoire du point ABD (Fig. 16.1).

Après que la force cesse R. le point se déplace à nouveau sous l'action de la résultante R. À.

Ainsi:

1) l'action des forces non instantanées lors de l'impact peut être négligée ;

2) le mouvement du MT lors de l'impact peut être ignoré ;

3) le résultat de la force d'impact lors de l'impact sur le MT est exprimé dans le changement final de son vecteur vitesse, déterminé par l'équation (16-2).

Supposons que des impulsions de choc soient appliquées simultanément aux points d'un système mécanique. En nous basant sur la précédente, nous négligerons l’action des forces finies lors de l’impact. Divisons les forces d'impact en internes et externes. Alors pour chaque point on peut écrire

je suis ( toi je-toi je) = S E je+ S J je(je=1,2….n).

Après sommation

Sm jetoi je - Sm jetoi je = SS E je +SSJi.

Ici Sm jetoi je =À - l'ampleur du mouvement du système mécanique au moment de la fin des forces d'impact ; Sm jetoi je = À 0 - l'ampleur du mouvement d'un système mécanique au moment où les forces d'impact commencent à agir.

Parce que la somme des forces internes est nulle, alors

À- K 0 =SS E je . (16-3)

Cette équation exprime le théorème :

La variation de la quantité de mouvement d'un système mécanique lors d'un impact est égale à la somme géométrique de toutes les impulsions de choc externes appliquées aux points du système..

L'équation (16-3) correspond à trois équations en projections sur les axes de coordonnées.

Kx – Àx0 = SS Ex ; Jouet– Ày0 = SS E iy ; Kz – Àz0 = SS Eiz. (16-4)

La variation de la projection de l'impulsion du système sur n'importe quel axe est égale à la somme des projections sur le même axe des impulsions de choc externes appliquées au système.

La quantité de mouvement peut être exprimée par la masse de l'ensemble du système

K= m toi C, K 0 = mtoi C.

m toi C - mtoi C = SS E je . (16-5)

De cette manière, comme la précédente, trois équations peuvent être écrites en projections sur les axes de coordonnées.

En l'absence d'impulsions de choc externes

S E je=0; K=K0 ;toi C =tu C.

La quantité de mouvement du système ne change pas en raison des impulsions de choc internes.

16.2. Impact d'une balle sur une surface fixe.

Laissez la balle avoir de la masse m avance et la vitesse de son centre toi dirigé perpendiculairement à la surface fixe en un certain point A (Fig. 16.2)

Dans un instant t, lorsque la balle atteint cette surface, un coup se produit, dit direct.

Il y a deux phases d'impact. Dans le premier cas, la balle est déformée jusqu'à ce que sa vitesse devienne nulle. Cette déformation se produit dans un laps de temps négligeable t1. Durant cette phase, l'énergie cinétique de la balle se transforme en énergie potentielle des forces élastiques du corps déformé et est partiellement dépensée pour chauffer le corps.

Lors de la deuxième phase de l'impact, sous l'influence des forces élastiques, la balle retrouve partiellement sa forme initiale. Notons cette période de temps t 2 .

En raison des déformations résiduelles et de l'échauffement de la balle, l'énergie cinétique initiale de la balle n'est pas complètement restituée. Par conséquent, la balle se sépare de la surface avec une vitesse toi , dont le module est inférieur au module de sa vitesse avant impact toi .

Le rapport des grandeurs de ces vitesses est appelé coefficient de récupération après impact

k=|u|/|u|.(16-6)

Les valeurs du coefficient de récupération pour divers matériaux sont déterminées expérimentalement. Dans les calculs, on suppose généralement que le coefficient de récupération dépend uniquement du matériau des corps en collision. Mais les expériences montrent que ce coefficient dépend aussi de la forme des corps, du rapport de leurs masses et de la vitesse d'impact.

Le coefficient de récupération d'une balle en acier peut être déterminé à partir de la hauteur du rebond de la balle.

En appliquant le théorème sur la variation de l'énergie cinétique au mouvement d'une balle sous l'influence de la gravité, on peut déterminer la vitesse au début de l'impact.

u= (2gh 1) 1/2 .

En utilisant le même théorème pour la section de rebond on obtient

u=(2gh 2) 1/2 .

Le coefficient de récupération sera alors

k= vous/vous= (h 2 /h 1) 1/2.(16-7)

Dans le cas d'un impact inélastique, le phénomène d'impact se termine par la première phase. Ici u=0, k=0.

Si l'on note la réaction de choc variable dans la première phase N 1 , UN N 11 - dans la deuxième phase, alors les modules d'impulsion de cette force seront en conséquence

S 1 = ; S 2 = .

Appliquons le théorème sur la variation de l'impulsion du MT dans les projections sur la normale à la surface, dirigées verticalement vers le haut (Fig. 16.3), en tenant compte du fait que la vitesse de la balle à la fin du premier et au début de la deuxième phase est nulle :

Riz. 16.3 Fig. 16.4

0- mu n = S 1n ; mu n - 0= S 11n .

Présentation des valeurs de projection sous la forme u n =-u; u n = -u, S 1 n = S 1 ; S 11 n = S 11,

mu = S 1 ; mu = S 11 .

Rapports de module d'impulsion

S 1 / S 11 = mu / mu = u / u = k.(16-8)

Ainsi, le rapport des modules des impulsions de réaction au choc d'une surface lisse pour la deuxième et la première phases de l'impact est égal au coefficient de récupération à l'impact.

Considérons le cas où la chute se produit sous un angle a par rapport à la normale. Pour ce faire, supposons que les vecteurs d'interaction se situent dans le plan du dessin (Fig. 16.4).

Concevons le vecteur vitesse toià la normale et à la tangente dans ce plan. En l'absence de frottement, la réaction de la surface est dirigée selon la normale et sa projection est sur la tangente Àégal à zéro. Basé sur le théorème de projection de quantité de mouvement

mu t - mu t = 0 ou u t = u t .

Le changement de la composante de vitesse normale lors de l'impact se produit selon la formule (16-6). C'est pourquoi

|u n |= k|u n |,(16-9)

Où |u n |, |u n |- valeurs absolues des projections de vitesse toi Et toi À la normale.

Module de vitesse toi centre du ballon après l'impact

toi = (u t 2 +u n 2) 1/2 =(u t 2 +ku n 2) 1/2 =[(usin a) 2 +(kucos a) 2 ] 1/2 =

= vous(péché 2 une+ k 2 cos 2 une) 1/2 . (16-10)

Angle d'incidence

tg a= u t /|u n |; tg b= u t /|u n |= u t /(k|u n |)=k -1 tga.(16-11)

Depuis k<1, то

tgb>tga Et b>un ,

ceux. L'angle de réflexion est supérieur à l'angle d'incidence.

Dans le cas absolument solide L'angle de réflexion est égal à l'angle d'incidence.

16.3. Impact central direct de deux corps.

Laissez avec progressif mouvement droit deux corps avec des masses m1, m2 avec des centres de gravité C 1 et C 2 se déplaçant le long de la même ligne droite avec des vitesses toi 1 Et toi 2 . Si le deuxième corps est devant et toi 1 > toi 2 , puis à un moment donné, le premier corps dépassera le second et un impact se produira.

En figue. 16.5a montre un impact de deux balles dans lequel les vitesses des corps au début de l'impact sont dirigées le long de la normale commune aux surfaces au point de contact.

Ce coup s'appelle impact central direct de deux corps.

Déterminons, à l'aide du théorème du moment, les vitesses de ces corps après l'impact. A partir de l'instant t de contact des corps, ceux-ci sont écrasés jusqu'à ce que les vitesses deviennent égales. Vitesse totale au moment de la plus grande déformation t 1 = t+ t 1 désignons toi . Si les corps sont complètement inélastiques, alors l’impact est inélastique et à partir de ce moment, les deux corps se déplaceront comme un seul.

L'impact des corps élastiques ne s'arrête pas au moment où les vitesses des corps deviennent égales. A partir de ce moment, la forme originale des corps est restaurée grâce à l'énergie potentielle de déformation élastique qui y est accumulée.

Dans un moment t 1 = t+ t 1 les corps se séparent à des vitesses différentes toi 1 , toi 2 , dirigé de la même manière que les vitesses avant la collision le long de la normale commune aux surfaces de contact au point.

Durant la 1ère phase d'une durée t1 des réactions d'impact mutuel sont appliquées aux corps, de même ampleur et dirigées le long de l'axe X, tracé le long de la normale générale, dans des directions opposées (Fig. 16.5, b).

L'impulsion de la réaction de choc agissant sur le 1er corps est S1 dirigé dans la direction opposée à la direction de l’axe X, et l'impulsion de la réaction appliquée au 2ème corps S' 1, a une direction d'axe X. Les modules d'impulsions sont égaux.

Les forces d’interaction entre corps en collision sont des forces internes au système considéré. Par conséquent, selon l’équation (16-3), la quantité de mouvement du système lors de l’impact ne change pas.

On assimile les valeurs des projections sur l'axe x de l'impulsion du système de corps au début de l'impact et au moment de la plus grande déformation

m 1 vous 1 + m 2 vous 2 = (m 1 + m 2) vous.

vous= (m 1 vous 1 + m 2 vous 2)/ (m 1 + m 2).(16-12)

Pour déterminer les impulsions des forces d'impact d'interaction, nous utilisons l'équation (16-5), en tenant compte du fait que pour chaque corps séparément, ces impulsions sont externes :

Pour le 1er corps

m 1 (u- u 1)= - S 1,

pour le 2ème corps (16-13)

m 2 (u- u 2)= S’ 1 .

En substituant (16-12) à la première égalité, on retrouve les modules des impulsions de choc de la première phase :

S 1 = m 2 [(m 1 u 1 + m 2 u 2)/ (m 1 + m 2)-u 2 ]= m 1 m 2 (u 1 - u 2)/(m 1 + m 2).(16-14)

Passons à la 2ème phase d'impact élastique à partir du moment de plus grande déformation t+t1 jusqu'au moment t+ t1 + t2 restauration totale ou partielle et séparation des corps les uns des autres. Notons S 11, S' 11 les impulsions des réactions d'impact des corps en collision pendant le temps t 2. Leurs directions coïncident avec les directions des impulsions de choc correspondantes de la 1ère phase de l'impact. Projection toi 1 , toi 2 les vitesses des corps à la fin de l'impact sur l'axe sont déterminées par l'équation (16-5) pour la 2ème phase de l'impact

m 1 (u 1 - u)= - S 11,

m 2 (u 2 - u)= S' 11.(16-15)

Divisez la 1ère équation par la 1ère équation du système (16-13), et la deuxième équation par la 2ème équation (16-13)

(u 1 - u)/ (u- u 1)= k ; (u 2 - u)/ (u- u 2)= k.

u 1 =u+ k(u- u 1)=u(1+k)- ku 1;

u 2 =u+ k(u- u 2)=u(1+k)- ku 2.(16-16)

En substituant les valeurs de u, on obtient finalement

u 1 =u 1 - (1+k)m 2 (u 1 -u 2)/(m 1 +m 2),

u 2 =u 2 + (1+k)m 1 (u 1 -u 2)/(m 1 +m 2).(16-17)

Puisque les forces internes ne modifient pas la quantité de mouvement du système, celle-ci reste inchangée lors de l'impact, c'est-à-dire

m 1 vous 1 + m 2 vous 2 = m 1 vous 1 + m 2 vous 2 .(16-18)

À partir de formules (16-16)

(u 2 - u)= k (u 1 - u 2) .

k =(u 2 - u)/ (u 1 - u 2).(16-19)

Coefficient de récupération lors d'un impact sur deux corps égal au rapport modules de vitesse relative des corps après et avant l'impact.

Déterminons le module de l'impulsion de choc appliqué à chaque corps pendant toute la durée de l'impact élastique :

S= S1 + S11.

Remplaçons les valeurs d'impulsion des deuxièmes équations (16-13), (16-15)

S= S'= m 2 (u 2 - u 2)= m 2 =

= m 2 (1-k)(u-u 2)= (1+k)S 1.

Appliquons la formule (16-14)

S= (1+k)m 1 m 2 (u 1 -u 2)/(m 1 + m 2).(16-20)

Basé sur ceux établis ici formules générales nous obtenons des formules pour déterminer les vitesses des corps après des impulsions d'impact et de choc dans le cas d'impacts inélastiques et absolument élastiques.

Lors d'un impact inélastique k=0. La grève n'a que la première phase. Dans ce cas, après l'impact, les corps se déplacent ensemble avec vitesse

vous= (m 1 vous 1 + m 2 vous 2)/(m 1 + m 2).

Module de choc

S 1 = S’ 1 = m 1 m 2 (u 1 -u 2)/(m 1 + m 2).

Avec un impact complètement élastique k=1. Dans ce cas, les formules (16-16), qui déterminent les vitesses des corps après impact, prennent la forme

u 1 = 2u- u 1 = 2 (m 1 u 1 + m 2 u 2)/(m 1 + m 2)- u 1 = u 1 - 2m 2 (u 1 -u 2)/(m 1 + m 2);

u 2 = 2u- u 2 = 2 (m 1 u 1 + m 2 u 2)/(m 1 + m 2)- u 2 = u 2 - 2m 1 (u 1 -u 2)/(m 1 + m 2).(16-17)

La formule (16-20) pour toute la période d'impact absolument élastique sera

S=S' = 2m 1 m 2 (u 1 -u 2)/(m 1 + m 2).(16-21)

Des formules (16-16), (16-20), il s'ensuit que avec un impact absolument élastique, l'impulsion de choc est deux fois plus grande qu'avec un impact inélastique.

Ceci s'explique par le fait que lors d'un choc absolument élastique, l'impulsion de la phase de récupération de même module s'ajoute à l'impulsion de la phase de déformation.